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Weitere Entwicklung der ersten Lage. Es ist ct<o.<2ct. In dem horizontal 

 schraffierten Gebiete (Fig. 2) ist wieder <p von x, y, z unabhängig, also das betreffende 

 Raumintegral gleich Null; in dem vertikal schraffierten Gebiete dagegen ist wieder der in 

 (52 a ) angegebene Wert von <p zu benutzen, so daß die Formel (71) für das ganze 



Intervall 0<t<- gültig bleibt. 



Zweite Lage. Wächst r weiter, so wird ct> a, während T (stets <ct) zunächst 

 noch kleiner, als a bleibt; es ist dann er — a<.a — T, d.h.: 



(72) 



ct+ T<2a. 



Die Kugel mit dem Radius R= er — a liegt also ganz innerhalb der Kugel 

 R = a — T (und letztere berührt die Kugel r = a von innen). Auch hier wird das 

 Elektron durch die Kugel B = c r — a in zwei Gebiete getrennt ; in dem vertikal schraffierten 

 (vgl. Fig. 3) ist er — a<B<cr-\-a, also der entsprechende Beitrag zum Potentiale cp 



durch (53 a ) bestimmt; im andern (horizontal schraffierten) Gebiete ist JR,<ct — a, also 



der fragliche Beitrag gemäß (45) unter Berücksichtigung von (53) zu berechnen; dieser 



Beitrag ist also gleich Null, und es kommt genau wie in der ersten Lage nur auf das 



Gebiet 



ct — a< jB<ct -\- a 



an, in welchem der Beitrag zum Potentiale cp durch die Gleichung: 



ä<p 



%nti- 



[a 2 — (cr — Iif]dr 



gemäß (53 a ) bestimmt wird, also genau wie in der ersten Lage. Wir erhalten durch An- 

 wendung der Gleichung (55) wieder zwei Oberfiächenintegrale J t und J 2 . Das eine (J,) 

 bezieht sich auf die Kugel r = a und ist wieder durch (68) gegeben ; für J 2 gilt wieder 

 die Gleichung (70), in der nur jetzt R = er — a (statt früher a — er) zu setzen ist; dann 

 aber wird der unter dem Integralzeichen stehende Faktor: 



