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2. er— a<B<CT-\-a, analog zu (53 a ): 



r" i 



(87a) «. = ^l_ J",. (< _ T) | d T + _ii_ J",, {t _ T) [e , _ (c T _ E)2] ^ 



i'" 



nach (34) und (43); 



3. cx-\-a<.B,, analog zu (30), indem in der vorhergehenden Formel t = t iv ge- 

 setzt wird: 



(87*) «.»_^L.J^ ( *_ t )| d T 



nach (34) und (45) für £>t iv . 



Befindet sich die das Elektron darstellende Kugel zur Zeit r teils in einem teils in 

 einem anderen der hier gekennzeichneten Raumgebiete, oder genügt für einen gegebenen 

 Wert von 7Ü ein Teil des Intervalls < t < t der einen, ein anderer Teil einer anderen 

 Ungleichung, so müssen für diese verschiedenen Teilintervalle verschiedene Werte von 3I X 

 angesetzt werden. Das ist besonders bei den zu verlangenden Integrationen über das 

 Volumen des Elektrons wichtig. 



Es handelt sich aber nicht um die Integration der Funktionen 2I X , 9l ?/ , 21,, sondern 



3 2Jj: 



um die Auswertung der dreifachen Integrale ihrer partiellen Differentialquotienten -, 



d 2l x 



-, . . . Dieselbe geschieht in ganz derselben Weise, wie bei der Funktion m bzw. 



dy öo f 



ihren partiellen Differentialquotienten, und zwar auf Grund der obigen Relation (55); 



unter dem nach r genommenen Integrale ist nur überall der Faktor -^ — bzw. -^ -, 



c c 



- hinzuzufügen. Die betreffenden Integrale bezeichnen wir mit A xx , A xy , . . ., 



die dabei einzuführenden Funktionen mit *P ixx , fix.y, • . • Man erhält so die folgenden 

 Resultate : 



Erste und zweite Lage: 0<^<( , °, wo t° durch (72 a ) definiert sei. Es ist, wie 

 in (71): 



(88) A. r , = C J C ü= d x dydz = ¥ Xxx (t, t), 

 wenn analog zu (68): 



a 



(88 a ) ¥ lxx (a,t) = j^ f«).(* — i)l(P- 10a 2 + 5c 2 T 2 )dT für0<#<*°; 



ü 

 und ebenso: 



(89) A xy = jjj |^ dx dy dz = W, xy (t, t), 

 wenn : 



a 



(89») ¥ lxy (a, t) = ~J^ X (t - i) n (r- - 10 a 2 + 5 c 2 r 2 ) dz. 



