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wenn 0„ und 0, bzw. durch die Gleichungen 



t 6 2 2j 



d s c r r r , , a: sin d 



8 e c P,7 fr » / dv>i x sm ö « ö f j i7/ 



(a + e t? = a* + T* + 2aT cosin 3 , 

 (a _ c if = a 3 + T 2 + 2 a T cosin 2 



bestimmt werden. In K x sind _R 3 und — gemäß (64) und (64 a ) als Funktionen von und 



ci> 



W für r = a einzusetzen. Die von cosin W und sin W abhängenden Glieder fallen durch 

 die Integration nach ^zwischen den Grenzen und 2 n heraus, und es bleibt, ähnlich 

 wie oben bei J[ in § 7, nur das von | abhängige Glied stehen, so daß: 



* e« 



sin cosin d 



^r 1 " -^ + 2ct 



i-^Jf'-Jlr 



wird. Vermöge der früher bei Ableitung von (74) berechneten Integrale U i und U 2 läßt 

 sich die Integration nach durchführen; es wird, wenn man cosin 2 und cosin 3 aus 

 einsetzt : 



'■'2 . . 



sin cosin , ^ er 



1 "--fT 3 + 2aTcosin0 



Jl7,- + T 3 +2flTcosin0 3a-T- v 



0ä 

 ^ = f]/« 3 + T 3 + 2 o T cosin sin cosin 6d6 



2 



= y (3 c* z* + 25 « 3 c 3 t 3 — 15 a 2 T 2 — 5 c 3 1 2 T 3 ). 

 Hierzu kommt jetzt das Integral: 



W = ("sin cosin d = -^ (c 3 t 3 - T 3 ), 



©3 



und es wird: 



3 e c r J 



(126) 



£ C 



X > = T^ Jl 7 [(a2 _ C ' 2 T2) TP > " ^2 + 2 c r TT ] d z 

 o 



; J-sJr L 6 c 4 * 4 — 10 « 2 c 2 * 3 + (f * 2 — Ti ) (15 a er — 4 e 2 t 2 )] 



10 aK 



o 



Es bleibt K 2 zu berechnen, d. h. das auf die Oberfläche B = a — er bezügliche 

 Doppelintegral, soweit diese Fläche im Innern des Elektrons verläuft ; hier ist : 



cosin (n, x) = cosin (R, x) = — = — , 



