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also nach (55) und (123), wo R = a — ct zu nehmen ist, unter Benutzung der durch (69) 

 eingeführten Polarkoordinaten R,@',W: 



00 



K = — — — : — ; 7^7 d x \ct (a — c t) 2 sin & • cosin &' d 0' \ d W ', 

 2 ji a?J T J J 



oo o 



wo 0ö durch die Gleichung: 



«3 = (a — c t) 3 -f T 2 -f- 2 (a — c t) T cosin (% 



definiert ist; also: 



K 2 = 



■ c 2 r£ 



3_£ c 2 c f 

 ~2 



c t)- sin 2 0ö d t 



(127) 



8a 



hfi T ^ r + c * j ' 2 — 2ac T ) ä — 4 i- a — c t ) 2 T2 ] d r 



^JY' (T2 - c2zS)liT+CT - 2a)( - T - eT + 2a) ~ ] 



di 



Die gesuchte Funktion cp x war gleich K i -f- K»; führen wir also zwei Integrale <Pux 

 und <fr\ x durch die Gleichungen: 



n x {a,t) = ^r^^a a {er,T)d, 



(128) 



*t- («, = 15" J f> T (J2 - c2 12) & < (c T - T) d r 



ein, wo Cr und 6tj bzw. die in ÜT, und K 2 unter den Integralzeichen in den eckigen 

 Klammern stehenden ganzen Funktionen bezeichnen, so wird schließlich bei Überlicht- 

 ffeschwindisrkeit: 



(129) 



Fig. 9. 



9>* = #u* («, + *** ft für a > ct + T. 



Zweite Lage. Ist im Gegensatze zu (121) die Un- 

 gleichung: 



(130) «<ct + T 



erfüllt, so wird in Fig. 8 die Strecke: 

 AB=a- (ct-\- T) 

 negativ, d. h. das Elektron (Kugel r = a) wird von der 

 Kugel i< = CT geschnitten, so daß die frühere Figur 8 

 durch beistehende Figur 9 zu ersetzen ist. Auch hier 

 wird das Elektron von den beiden Kugeln mit den Radien 

 a — ct und a + ct geschnitten; auf die Oberflächen dieser 

 Kugeln kam es aber bei Berechnung von <p x allein an; es 

 wird daher nichts wesentliches geändert; und die Formel 

 (129) bleibt für diese zweite Lage gültig. 





