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Die Kugel mit dem Radius i? == a — er schneidet das Elektron nicht mehr, wenn 

 die Summe der Radien kleiner als die Entfernung der Mittelpunkte, d. h. wenn: 



a — CT + a<T oder 2«<T+cr 



ist. Dann bleibt aber (wegen T>cz) noch zunächst «>ct, so daß die Kugel mit dem 

 Radius ff — er noch möglich bleibt. Die Grenze der Anwendbarkeit des in (129) 

 abgeleiteten Resultates ist also durch die Gleichung: 



(131) 2a = T+CT 



gegeben. Hier aber sind zwei Fälle zu unterscheiden. 



Bezeichnen wir mit t 1 den Wert von t, welcher sich aus (131) ergibt und der eine 

 Funktion von t ist, und von dem überdies zunächst vorausgesetzt werden möge, daß er 



a 



Dann ist entweder: 



x x <t. 



kleiner als — sei 



(132, 



oder: 



(132 a ) 



Die Variable t ist stets au die Bedingang 0<t<£ gebunden; im Falle (132) wird 

 daher das Bestehen der Gleichung (129) nicht gestört. Diese Gleichung gilt weiter, bis 



T 1 = t 1 wird, wo t t die kleinste positive Wurzel (< — ) der Gleichung: 

 (133) 2« = (T+cr) r = < 



bedeutet. Die Kurve (131) verläuft in diesem Falle (wenn wieder t als Abszisse und t 

 als Ordinate betrachtet werden) so, wie es in Fig. 10 angedeutet ist; sie schneidet die 

 Linie t = x zum ersten Male, indem sie von oben links kommt, und zwar für t = t, = t v 



Dritte Lage im Falle (132). Dieselbe tritt ein, wenn t> t x wird, wo t l in der 

 eben angegebenen Weise durch (133) definiert ist. Jetzt ist die Gleichung (131) durch 

 Werte t 2 befriedigt (vgl. Fig. 10; ob die Kurve mit wachsendem t steigt oder fällt, ist 

 nach den Erörterungen am Schlüsse von § 7 gleichgültig), die < l (und > £,) sind. Es ist 

 für t < t 2 : 



2a>T + er, 



Fig. 10. 

 Abh. d. II. Kl. d. K. Ak. d. Wiss. XXIII. Bd. II. Abt. 



Fig, 11. 



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