(143) 9* = *fc(f, *) + *?-(■£,*) 



dagegen ini Anschlüsse an (137 



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/ n. \ \ /7. 



^L(t 4 ,0-^("^ 



im- t^i^t,^- <r x <t 



(143») cp* = <2> u % (* a , + *,\ &, t) + [$&, (t 4 , - <PL (t 2 , tj] für « 1 <t 1 <-<^<t 4 < t 



Ist aber die Wurzel r 4 der Gleichung (142) größer als t, so ist in vor- 

 stehenden beiden Formeln t 4 durch t zu ersetzen. 

 Ebenso wird im Anschlüsse an (140): 



(144) <p x = 0Sx (*„ + *?- (*,. + «?- ( r 4- *) fü i' T t < «, <- < t 4 < * 



und im Anschlüsse an (140 a ): 



(144«) <p x = GS, (~,t\ + *r. (f. «) + 



•(f.* 



für t < — < t 1 < T 4 < £, 



Auch hier ist für x i > t die obere Grenze t 4 durch t zu ersetzen. 



Es sei darauf hingewiesen, daß die Ungleichung (141) nur erfüllt sein kann für 

 e r > a, denn wenn das Elektron ganz außerhalb der Kugel Jü = c r -j- a liegt , so muß 

 es um so mehr außerhalb der Kugel JR = ex — a liegen ; es muß also der Übergang von 

 ff — er zu er — a schon stattgefunden haben. 



Hat die Gleichung (142) mehrere Wurzeln, so hat man ganz analoge Überlegungen 

 anzustellen, wie sie im Falle der Unterlichtgeschwindigkeit am Schlüsse von § 7 angestellt 

 wurden. 



S 11. Das Potential 81 bei Yol Umladung und Translation mit Überlichtgeschwindigkeit 

 und die auf das Elektron wirkende Kraft. 



Wie in § 8 gezeigt wurde, unterscheidet sich das Potential 21 von dem Potentiale cp 

 hauptsächlich dadurch, daß unter dem Integralzeichen der Faktor: 



Px (t — t) / P„ (t — Q P z (t — r) 



c \ ' c c 



hinzutritt. Die Einteilung des Raumes in verschiedene Gebiete ist aber jetzt eine andere, 

 sie ist durch die für Überlichtgeschwindigkeit (T> ex) in § 10 angestellten Überlegungen 

 bedingt. 



Unabhängig von dieser Einteilung sind die allgemeinen Betrachtungen, welche zu der 

 Relation (95) und weiterhin zu der Gleichung (116) führten. Aus letzterer folgte, daß die 

 Berechnung der Integrale A xx , A xy , A xz , A x t ■ ■ ■ ■ im einzelnen nicht ausgeführt zu 

 werden braucht, denn diese Funktionen heben sich bei Berechnung der Kraftkomponenten 

 3r z , gfy, $ z heraus; und es wird schließlich gemäß der Formel (117) nur das Integral V x 



benötigt, welches durch (97) definiert war: 



t 



