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— ) die in (96), (96 a ), (96 b ) angegebenen Werte je nach den betrachteten 



räumlichen Gebietsteilen einzusetzen sind. Wir beschränken uns daher hier auf 

 Berechnung des dreifachen Integrals V x für die verschiedenen Lagen. 



Erste Lage, charakterisiert durch die Bedingung (121), d. h. a > ct -j- T, und veran- 

 schaulicht durch Fig. 8. Die Kugel r = a (d. i. das Elektron) wird von den Kugeln 

 R = a — er und R = a -f- c z in drei Gebiete zerlegt. In dem horizontal schraffierten 

 Gebiete ist a> R -{- er, so daß (44) und (96 a ) zur Anwendung kommen. Es ist folglich 

 der entsprechende Teil von V x gleich: 



i 



See 



Y'x = t 1 \ äx cly d s \xs x {t — t) üt , 



wobei sich die räumliche Integration auf das von den Kugeln R = a — er und r — a 

 begrenzte Gebiet bezieht. Wir führen wieder mittels (69) Polarkoordinaten R, 0' W ein, 

 wobei W von bis 2 n, &' von bis n läuft; um also die Grenzen genau anzugeben, 

 zerlegen wir T' x in die Summe W 1 und W 2 . 



Es entspreche B 7 , dem Innern einer Kugel, die mit dem Radius a — T um den Punkt 

 R = konstruiert werde und demnach die Kugel r = a von innen berührt; hier wächst 

 0' von Null bis n und R von Null bis a — T\ es ist folglich: 



t a—T .t 2.-r 



W t = j^ z f», (t — t) d t [R 3 d R [sin 6' d & [d ¥' 



n 



t 



e c 



tr 



j^(t — r)-(a — T) 3 dT. 



Das Gebiet für W 2 werde begrenzt durch die Kugel R — a — T, die Kugel R = a — cz 

 und die Kugel r = a; für einen gegebenen Wert von R läuft 0' von Null bis zu dem 

 durch die Gleichung: 



(145) a s = T 3 + R 2 — 2 R T cosin @6 



zu berechnenden Werte Q' , so daß: 



w 2 = -^4 f ^ c — t ) d z f Bi d B f sin & d & \ d v> 



a-T 



t a — CT 



a-T 



t 



"-"dr 



a-T T' 



Es wird demnach: 



