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t 



(U6) F;= TT4 + W s = ^Jx>,(t-T)ti(a-TyT4-g(a-CT,T)-g(a-T,Ty]?£, 



o 

 wenn die ganze Funktion g(B,T) durch die Gleichung: 



(146 3 ) g (B. T) = \ (a 3 — T 3 ) B* + % T B 3 — ± B* 



definiert war. 



Das zweite Gebiet liegt zwischen den Kugeln B = a — er und B = a -\- er und 

 wird seitlich durch die Kugel r — a begrenzt; in ihm ist der Beitrag zum Integrale V x 



nach (43) und (96) gleich: 



t 



V' x = — — I dx dy ds\ \> x (t — r) • (c t — B) 



Für einen gegebenen "Wert von B läuft hier ©' von Null bis zu dem durch die 

 GleichuDg (145) bestimmten Wert @ö, und sodann B von a — c r bis a -\- c r. Es wird also: 



t a + cz &i In 



V' x = ~* e J fux (< - t) dz hc t — E) B d B f sin 0' d 0' f d W 



a—cz 



/ a-\-cr 



-Beer .dir. ™ , „ dR 



(147 1 = -g^J«« (< - 7 ) "£/(* t-B){2BI-T--B? 4- ««) 



a — er 



= - g^l J D - (<-*)■[" {i/o + c r, T) — (/„ (a — c r, T)} 



-?(« + », T)+g(a-cx, T)]~, 



worin ^ wieder durch (146 a ) und g durch die Gleichung: 



(147 -) g (B, D = (« 3 - T 2 ) Ä + T i? 3 - J ÜJ 3 



gegeben wird. Für die erste Lage wird so schließlich: 



t 

 F. = K+ K= |^J"».(* - *) [f ^(« - T) 3 +-0(« + er) + <?(a - er) - 2 r/ (a - T) 

 (148) <> ^ 



+ ci{j( (a-a)-(?„(ffi+c t)}] -£, 



wo in </ und g das zweite Argument T nicht angegeben wurde, oder ausgerechnet: 



i 



(148") F z = |lf jV (* - r) ■ [| 2* - 2 a* T- + | a 3 T 4- c 3 r 3 (T 3 _ 2 « 3 4- i c 3 t 3 )] ^. 

 u 



Zweite Lage, erläutert durch obige Figur 9. Diese neue Figur war nur not- 

 wendig wegen der veränderten Lage der Kugel B = cr; das Elektron wird auch hier 



