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W\ = -— l — | 3 (1 — a> 2 ) + (1 — 3 co 3 — 2 cü 3 ) — 1 

 6 a m 2 L " J 



TF| = ^ a ^[l5(l-« 2 )+(25-15 O ; 2 +10c O 3 )^+15(l-c ö 2 )^y+(3-5ft) a -2co 3 )^y 



Setzt man diese Werte ein, so ergibt sich aus (135): 



t 



<«• w = r 6 o^J[- 15 (1 - w2 ) + 35 ^ 1 - 3 " 2 - 2 " 3) (t) 



+ 15(1 — oj ä ) (— ) 2 + (13 + 5 » 3 -+■ 68 w 3 ) (^Yl* *, 

 und somit: 



a,„ + |a-,— »,{(^-( T ^)| + 5(1 -„ ä) j(^-( r f m )} 



+ | (13 + 5»» + 68,„.,|( C - < )'-( r ^)}|. 

 Zur Berechnung der Kraft dient ferner der Ausdruck W-i xt ; wir haben nach (151): 



( , 7 ., Äl(8 _ + !' ( ._ 1 ,J , [ l + « ( ._l,(^) + l^ + 8rf _4)(£l)'] i (^. 



Die wirkende Kraft wird schließlich nach (161): 



& = _ ll± U Sx ( *fL) + W . ( 3fL ) + «s. ( ,) - «. (JfL 



4 .t ff 3 L \c+y/ \c-fW Vc-f-fl 



(176) 



i S?« f-^L) + 1 WU (0 - 1 «., (-±±-]\ für 



c \c -r v) c c \c-\-vj] 



2a <t< a 



C \C -p ü / c c \c -j- V ) J w + c c' 



wo nun die einzelnen Werte aus (175). (175 b ), (173), (175°) einzusetzen sind. 



Für das nächste Intervall ist Gleichung (137*) anzuwenden, d.h. es bleibt die- 

 selbe Formel (176) auch für #>— gültig, und zwar so lange, bis die obere Grenze t 



des nach x genommenen Integrals gleich einer Wurzel der Gleichung (142) wird; diese 

 Gleichung lautet hier: 



(177) 2fl = (D- c)t; 



die Wurzel: 



(177") * = -^- 



v — c 



ist also wieder von t unabhängig. Ist endlich t> — — , so wird die Kraft stationär, 



