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definiert. Die Größe t° bleibt aber untere Grenze der Integrale <l>2x und W- 2x \ indessen ist 

 die obere Grenze des zweiten Intervalls nicht mehr durch (77) gegeben; es behält nämlich 

 die Kurve (73 b ) ihre Bedeutung, aber die Grenze der Anwendbarkeit ist nicht mehr durch 

 die Bedingung r = t, sondern durch die Bedingung t = t -\- 1 gegeben, so daß (77) durch 

 die Gleichung: 



(201) c(t + t ) = (T) T=i+to +2a 



zu ersetzen ist. Bei der im Anschlüsse an die Figuren 6 und 7 angestellten 

 geometrischen Diskussion ist also die Gerade r = t durch die Gerade: 



(202) t = t + t 



zu ersetzen, um dem jetzt vorausgesetzten Anfangszustande gerecht zu werden; 

 im übrigen bleibt dieselbe unverändert anwendbar. 



Wir nehmen als Beispiel wieder die geradlinige Bewegung mit konstanter Unterlicht- 

 geschwindigkeit. Hier war T = vz (vgl. §12); somit erhalten wir aus (198): 



(203) 'o=+^. 



Die Gleichung (200) gibt infolgedessen für die obere Grenze des ersten Intervalls 

 den Wert: 



2 a 2a a 4 



(204) t = t -t° = ^ £JL = _" J_ 



c -\-v c — v c 1 — ar 



und die Gleichung (164) für die wirkende Kraft im ersten Intervalle würde ergeben: 

 3 e 3 co (et 4 



(205) & 



1 .Trt- \a 1 — oy 



5 clct 4 \ l f. 7 n \fct 



4 a \ a 1 — or/ 16\ 2 )\a 1 — co 



Da aber die obere Gi'enze des zugehörigen Intervalles nach (204) negativ ist, das 

 Intervall selbst also ganz im Negativen liegt, so hat diese Gleichung für uns keine Be- 

 deutung; denn ihrer Ableitung nach stellt sie die Kraft nur nach dem Beginne der 

 Bewegung (d. h. für 0<v<c) dar; für t<0 wäre auch a> = zu setzen, und dann 

 resultiert in der Tat der richtige Wert 5* = 0: die Kraft der elektrischen Vollkugel auf 

 sich selbst. 



Die Gleichung (201) liefert jetzt für die früher benutzte Größe z' = t' (obere Grenze 

 des zweiten Intervalles) die Relation: 



(206) c(r'-f t )=v{r' + t ) + 2a oder f = -|fL__^=0. 



Auch dieses Intervall liegt also ganz im Negativen und kommt nicht in Betracht, 

 so daß die Gleichung (168) hier zu keiner entsprechenden Gleichung führt. Die Bewegung 

 beginnt also im vierten Intervalle, für welches die Gleichung (169) aufgestellt wurde, 

 d. i. die Gleichung der stationären Kraft. Die Gleichung (169) für den Wert g* der 



