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(210) 2a = {T — CT) T=t +i , also durch t s = t + r 



festgelegt (während früher x 3 = t zu setzen war). 



Es möge dies wieder durch das Beispiel der Bewegung mit konstanter Überlicht- 

 geschwindigkeit erläutert werden (vgl. § 13). Die Formel (174) bleibt im ersten Intervalle 

 gültig, wenn man dort t durch t -\- t ersetzt, wobei t n gemäß (207) und (208) zu berechnen 

 ist; es ergibt sich: 1 ) 



(211) K 



2a 



Für das erste Intervall erhalten wir dann aus (174): 



& 



3f- 



4 7i ctr co' 2 



et 



II 



co — 1 



1 



1 + 9 oj 2 



1 



•J + ^L 



a co — 



Al-co*) 



+ ^ (51 + 2 ^ + 35 co*) 



und diese Gleichung würde anwendbar sein in dem Intervalle: 



2 a 



16 

 et 

 a co 



et _2_ 

 a co — 1. 



0<t+t < 



c-\-v' 



ode 



c — v 



<t< 



2a 



2a 



v — c' 



C + V 



Dieses ganze Intervall liegt aber im Negativen : da die Variable t nur positive Werte 

 annehmen kann (0 < t < t -\- t a ), so hat dieses ganze Intervall und die zugehörige letzte 

 Formel für % x für die Bewegung des Elektrons keine Bedeutung mehr. Will man die 

 Formel für g- x dennoch anwenden, so muß man bedenken, daß v für negative Werte von 

 t gleich Null ist, wodurch auch g x gleich Null wird. Wir haben demnach sogleich mit 

 dem nächsten Intervalle zu beginnen, für das die Formel (176) abgeleitet wurde, und das 

 nach obigem durch den Wert (177 a ) begrenzt wurde. Letzterer ist nach (211) jetzt durch 

 die Gleichung: 



(< + g(»-e) = 2o, 

 oder : 



■> n 



't = 



V — C 



t = o 



und ebenso der zuge- 



bestimmt. Auch dieses Intervall hat also keine Bedeutung mehr, 

 hörige Wert von g x , und wir kommen sofort zum dritten Intervalle; in ihm war die 

 Bewegung stationär und die Kraft $ x durch (178) bestimmt. Diese Gleichung ist ebenso 

 wie im Falle der Unterlichtgeschwindigkeit unverändert anwendbar, da ja nur die Intervall- 

 grenzen, nicht die Integralgrenzen gegen früher geändert werden. Bei der jetzigen 

 Voraussetzung über den Anfangszustand ist daher die Bewegung mit kon- 

 stanter Überlichtgeschwindigkeit von Anfang an stationär. 



l ) Bezeichnet A B einen in Richtung der Bewegung des Elektrons von A nach B gezogenen 

 Durchmesser desselben, so ist t die Zeit, welche die von B ausgehende elektrische Kraft gebraucht, um 

 sich rückwärts bis A fortzupflanzen. 



