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t\ 





t 



t-O-K^- 1 



— w V_i_ ^ a 1/ c 



r)- ! 



— v t 4a 

 2 ° 2 





c- 



— «["g e — 



?+ J/( L ? 



v\ 2 4 a 

 ) Y. 



c- 



f-O'+V+V 1 



2 L 2 



"+1/(^7 



»y 4 a" 



/ 2 - 



und: 

 (213) 



welche an Stelle der früheren Größen #, und £ 4 ti'eten; diese Wurzeln sind immer reell; 

 die erste aber ist negativ und kommt nicht in Betracht; die zweite ist positiv und größer 



als f 2 ( = — — J, auch größer als t s l = — -j — 



Der früher mit a) bezeichnete Fall, in dem t l und t± imaginär waren, scheidet hier 

 ganz aus; es kommt nur die Möglichkeit b), bzw. ihr jetziges Analogon, in Betracht: wir 

 erbalten also nach (184 b ): 



(214) & = 



3e 



4 na 3 



t (A f) + S.fc, + 7 y, (* n , + 7 »i ( 7 r 



für Q<t<L 



wobei Tj wieder durch (184 c ) definiert ist. 



Für t > t 2 geschieht die Bewegung mit Überlichtgeschwindigkeit; hierdurch ist die 

 obere Grenze des zuletzt betrachteten Intervalles festgelegt; diese Grenze ist unab- 

 hängig von t n . Das nächste Intervall erstreckt sich von t 2 bis t 3 und wir erhalten, analog 

 zu (18S a ): 



' 3 & = 00 U°. t) + 0t (r», + - V (t°, 



3. 



(215) 



+ 



*i (7 ') - *, («*. 0] + * [y, (7 *) - y, (**, 



+ <P, (t„ *) -t - !F 2 ( Tl , t) für t i <t<t s . 



Man macht sich die Abgrenzung der einzelnen Intervalle wieder durch nebenstehende 

 Figur IG leicht klar (eine analoge Zeichnung hätte auch für den obigen Fall der gleich- 

 förmigen Bewegung mit Vorteil benutzt werden können). 



Das nächste Intervall erstreckt sich von t s bis t y wo t 5 wieder die vertikale Tangente 

 der Hyperbel H s bestimmt und durch (190 a ) gegeben ist; tl ist hier stets größer als 

 £ 5 , kommt also noch nicht in Betracht. 



- ^- & = v« (*°, + #* ( 7 °- 1) + \ V (t°, 



ö € C 



+ <fc (r*,0 + - !T 2 (t*, 



(216) 



+ # 2 (t„ + - W t (t„ *) für £,<*<* ä 



