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dabei bestimmt tl den Schnittpunkt der Linie L, die durch (180) gegeben war, mit der 

 Linie r = t -\- t ; es ist also : 



«-2^ + ir 



Endlich bezeichne t'- den Schnittpunkt der durch (189) dargestellten 'Hyperbel H 3 

 mit der Geraden t = # -}- ^oi dann wird : 



- ^^ 8. = <P& (t°, o + #; (*°, + - ^ (A t) 



(219) + <k (t„ o 1 1 «"i (*,, 



+ [ <K (* + * , t) - 02 (t 41 0] + \ [ -F-2 (< -f *o. - ^ (r 4 , 0] für «< * < f 7 . 



Hier sind die Glieder, welche von <Z> und W, also von der anfänglichen Bewegung 

 mit Unterlichtgeschwindigkeit herrühren, verschwunden ; der Einfluß des anfänglichen Ruhe- 

 zustandes macht sich aber noch in den Argumenten geltend, indem t -f- t a an Stelle von t 

 getreten ist. Wächst endlich t noch weiter, so wird: 



(220) 3e 



+ ^2 (r 3 , + - f ö (t„ für t> t' 7 . 



Auch bei der jetzigen Annahme über den Anfangszustand macht hier- 

 nach der Übergang von Unter- zu Überlichtgeschwindigkeit durchaus keine 

 Schwierigkeit: er vollzieht sich vielmehr vollständig stetig; der nahezu statio- 

 näre Zustand, wie er durch (220), bzw. oben (194 d ), gegeben wird, stellt sich nur erst 

 nach längerer Zeit her (denn es ist t\ > t-,). Ein Unterschied macht sich ferner darin 

 geltend, daß jetzt schon für t=0, gemäß (214), sich eine endliche Kraft ergibt, während 

 bei der früheren Annahme, d. i. nach (182), diese Kraft für t = gleich Null war. 



§ 16. Tergleichung mit anderen Bearbeitungen der behandelten Probleme. 



Im Laufe der Untersuchung ist wiederholt hervorgehoben worden, daß unsere Resultate 

 mit den von anderer Seite erhaltenen nicht übereinstimmen. Es ist daher notwendig, die 

 Gründe dieser Divergenz klarzulegen. 



Von Lorentz, Searle und Abraham wurde die Bewegung eines Elektrons mit 

 konstanter Geschwindigkeit behandelt, besonders von letzterem auf Grund seiner allge- 

 meinen Formeln zur Dynamik des Elektrons, und zwar unter der Annahme, daß diese 

 Bewegung mit konstanter Geschwindigkeit schon unendlich lange Zeit angehalten habe, so 

 daß sich ein stationärer Zustand herausgebildet hat, d. h. ein Zustand, der für einen mit 

 dem Elektron fest verbundenen Punkt von der Zeit unabhängig geworden ist. Es ist dann 

 (bei gleichförmiger Bewegung, nach unendlich langer Zeit) in jedem Momente die Vor- 

 geschichte des Problems dieselbe; mithin ist das Feld des skalaren Potentials (p und des 

 Vektorpotentials 21, bezogen auf ein translatorisch mitbewegtes Achsenkreuz, konstant. Wir 

 haben zu untersuchen, inwieweit dieser Schluß mit unseren Formeln übereinstimmt. 



