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Für den Fall der Translation mit konstanter Geschwindigkeit v, gellt unsere Differential- 

 gleichung (6), die auf das im Elektron feste Koordinatensystem bezogen ist, in die Gleichung: 



dt 2 ^ v dx 3 e U* 3+ ay* + a*V 8 



über. Für den stationären Zustand I — — = | wird also: 



(2^1) a--)^ + ^ + ^ = -o, 



2 ^ 9' 2 <p a 2 <p ! a 2 9? 



d. h. in der Tat dieselbe Gleichung, welche Abraham zu Grunde legt. Durch die Trans- 

 formation : 



(222) x'Vl — co a = x, y' = y, s'=s, 



wird dieselbe : 



d 3 <p d~ <p S 3 <p _ 



3x^ + dy^^sT 3 Q ' 



d. h. die gewöhnliche Poisson-Laplacesche Gleichung für das elektrostatische Potential. 

 Jene Transformation führt aber die Kugel des Elektrons in ein verlängertes Rotations- 

 ellipsoid über (wenn co < 1, also bei Unterlichtgeschwindigkeit): 



x' 2 (l-co 2 ) + y 3 + z' 3 = a 3 . 



Es ist also rp das elektrostatische Potential eines Rotationsellipsoides in Variablen 

 x'.y'.z'. Ebenso lassen sich die Gleichungen für 3l x , 21,,, 3t, transformieren; wir erhalten 

 aus (2): 



n 2 .3 2 3t, , d 2 <ä x 3 2 2l x 



U CO-) 5 ; s- = P CO, 



' dx 2 ^ dy 3 ^ dz 3 * ' 



(1 - °> ) ^TÄ + "^iT + "^T = °- 



^ 3 <ä e d 2 % d 3 % 



3X 2 f 3!/ ! + dz 2 



so daß 2k = m ■ <p wird, während 3l w und 91* in den Ausdrücken für die Kraftkomponenten 

 bzw. mit t>„ (= 0) und V z (= 0) multipliziert erscheinen und ganz herausfallen. 

 Die Komponenten der wirkenden Kraft werden dann nach (113): 



, 9<p CS», dcp ,- -d(p 



ä — If + jiT — ci— ^>|f ! — a-^. 



Die auf das Elektron wirkenden Kraftkomponenten werden durch Integration über 

 das Innere desselben gewonnen: sie sind nach (114), wenn o im Innern konstant ist: 



