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 die Zeit t größer als - - ist. so ist W — W„ eine Funktion von w, für die man einen 



° G — V ° 



dem stationären Zustande entsprechenden Ausdruck aus obigen Formeln zu berechnen hat. 

 Aus dieser Gleichung läßt sich dann die Endgeschwindigkeit co berechnen; doch wird die 

 Art der Abhängigkeit zwischen co und cp eine ganz andere sein, als man auf Grund der 

 bisherigen Formeln anzunehmen berechtigt war. Das Resultat wird wesentlich verschieden 

 sein, je nachdem man (konstante) Über- oder Unter- Lichtgeschwindigkeit voraussetzt, 

 sowie je nach den Vorstellungen, die man sich über den Anfangszustand bildet, wobei 

 unsere Erörterungen in § 15 zu berücksichtigen sind. 



Um die Ablenkung der Kathodenstrahlen im magnetischen oder elektrischen Felde 

 zu beurteilen, ist es nötig, den Begriff der , transversalen elektromagnetischen Masse" 

 zuvor zu erörtern. Das ist aber kaum möglich, ohne daß vorher das bei der Translation 

 entstehende Drehmoment berechnet und die Rotationsbewegung der Elektronen behandelt 

 wäre: diese Fragen sind in obigen Entwicklungen noch nicht berücktichtigt, doch hoffe 

 ich darauf demnächst in einer Fortsetzung dieser Untersuchungen zurückzukommen. 



Dann werden wir auch auf die Herglotzschen Untersuchungen 1 ) einzugehen haben, 

 die sich auf die Kräfte rotirender Elektronen beziehen und in besonderen Fällen von jenen 

 kräftefreien Schwingungen handeln, die oben in der Einleitung erwähnt wurden. 



l ) Zur Elektronentheorie. Göttinger Kachrichten, 1903, S. 1. 



Berichtigungen. 



3 e <■'- t' 3 e c- t' 



Seite 256 Zeile 2 v. o. muß es heißen: - — — statt 



4.7« 3 4 a 3 



3 co 

 260 In Gleichung (71) muß es heißen: — statt cp. 



3x 



262 Zeile 18 v. u. muß es heißen: t° statt f Q . 



27G „ 11 v. o. Für die zweite Lage ist über das Vorzeichen der Kraft gk 



allgemein kaum etwas auszusagen. 



Dasselbe gilt dann für die dritte Lage. 



288 „ 9 v. u. muß es heißen: (T — ö) 3 statt (T— a) s . 



302 In Figur 14 „ „ „ t° statt t . 



