Im ersten Teile dieser Abhandlung (vgl. oben Seite 235 ff. des vorliegenden Bandes) 

 hatte ich das Problem der Elektronenbewegung für den Fall der Translation auf Grund 

 des Sommerfeldschen Ansatzes neu behandelt, und war dabei zu wesentlich anderen 

 Resultaten gekommen, als sie sonst aufgestellt wurden. Die Unterschiede beruhen haupt- 

 sächlich darauf (wie in § 16 dargelegt wurde), daß gewisse Integrationen und Differen- 

 tiationen sowie andere Grenzübergänge (für £ = oo) nicht in beliebiger Anordnung aus- 

 geführt werden dürfen, daß vielmehr das Resultat von der Anordnung dieser Operationen 

 wesentlich beeinflußt wird. Dabei ist bei Auswertung des Integrals <? 2 * ein Irrtum vor- 

 gekommen, insofern eine Quadratwurzel mit unrichtigem Vorzeichen genommen wurde, und 

 ein in der Entwicklung eines Binoms vorkommendes Glied bei der Integration vergessen 

 wurde: außerdem ist im Nenner der Faktor 2 hinzuzufügen. Ich bin Herrn G. A. Schott 

 in Bonn in außerordentlicher Weise zu Dank verpflichtet, da er sich der Mühe unterzog, 

 die Rechnungen genau zu revidieren und mich auf den Irrtum aufmerksam machte, auch 

 das richtige Resultat mitteilte. Es hat dies in einem Punkte eine wesentliche Änderung 

 der zu ziehenden Folgerungen zur Folge, indem sich jetzt ergibt, daß bei Bewegung mit 

 konstanter Geschwindigkeit die vom Elektron auf sich selbst ausgeübte Kraft nach Ablauf 

 einer gewissen Zeit gleich Null wird. Wenn also auch in diesem einen Punkte Überein- 

 stimmung mit älteren Resultaten hergestellt wird, so bleiben doch alle anderen Formeln 

 von den früheren abweichend, und die frühere Behandlung der (nach gewisser Zeit ein- 

 tretenden) kräftefreien Bewegung hat nur zufällig zu dem richtigen Resultate geführt. 

 Es geht dies deutlich daraus hervor, daß nach Abraham und Sommerfeld die Wirkung 

 des skalaren und des vektoriellen Potentials je für sich gleich Null sein sollte, während 

 tatsächlich nur ihre Summe verschwindet. 



In den folgenden Paragraphen sind die Integrale <? neu berechnet, und es ist die 

 stationäre Bewegung eingehend behandelt. Hinzugefügt sind die entsprechenden Gleichungen 

 für die sogenannte quasistationäre Bewegung, wenngleich nicht einzusehen ist, wie eine 

 solche zustande kommen soll, denn auch sie kann sich erst herausbilden, nachdem eine 

 gewisse Zeit hindurch nicht unerhebliche verzögernde Kräfte auf das Elektron gewirkt 

 haben. Das Auftreten dieser Kräfte tritt auch der elektromagnetischen Auffassung der 

 materiellen Mechanik hindernd entgegen. 



Auf die Einwürfe, welche Sommerfeld in einer Arbeit, die der Akademie im Juni 

 vorgelegt wurde, gegen meine früheren Entwicklungen erhoben hat, kann ich hier nicht 

 eingehen, da sie mir noch nicht näher bekannt sind. 1 ) 



*) Inzwischen bin ich darauf in einer besondern Abhandlung (Sitzungsberichte der K. Bayerischen 

 Akademie, math.-pbys. Klasse, 1907. S. 177 ff.) näher eingegangen. 



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