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Wir haben die in (78), § IS gegebene Funktion <P 2x für den Fall £=.T = vz zu 

 berechnen. Es wird: 



^,(a,0 = ^VJ[~ 32 S + 40a3(c2_^;3)_20ft2(C-^ ' )2(e + 2^ ' )T + (C ~ ^;)4(C + 4^,), 



dx, 



ferner nacb (112): 



See 



¥ 2xi (a,t) = -^ 3 JG(vT,cr)-^, 



wo nun nach (110): 



G (n, ct) = «*(« - 1) [■ - 1^ + (1 - tn) (j-J- 1 (1 - «) 3 (^) 4 ]- 

 Die Ausführung ergibt: 



(167^) ^ ft = _ifL [ 4 1|| _ (1 + w) [ + 20 ( l - w2 ) {|i - ^JL_} 



- 10(1 - „ni + 2«){(|A) -^1} + (i-^d + ^){(0- (T ^} 



(167») !F«.(*,0 ! 





« a — j-jli-^} 



+ 3O(l-<»).^{(0-^}-5(l- ( »).„.j(ii)- (T - j L r ] 



Für die wirkende Kraft finden wir so in der dritten Lage gemäß (118 a ) den 

 Ausdruck : 



3 e 2 co 2 / 8 ,\ 



S * = + 2*«»(l + ö ,A 1 -5 0, - ß, 'J 

 (168) - flg^ f* {H " (1 + »)} + 20 (1 - »)• (1 + 2 «0 {|| - -L J 



-io(i-^(i+3«o{(0-^^ 



und diese Gleichung gilt in dem oben bezeichneten Intervalle, nämlich: 



1 et 1 



1+m 2a 1—co' 



Liegt t in der Nähe der unteren Grenze des Intervalls, so überwiegt das erste Glied 

 der eckigen Klammer, letztere vergrößert also die verzögernde Wirkung der Kraft. 



/ 2« \ 

 Für die vierte Lage K>— - ) ist endlich Gleichung (118 b ) anzuwenden, d.h. es 



•> 



a 



ist t durch den konstanten Wert - zu ersetzen, der den Beginn der vierten Lage 



bestimmt; die Kraft wird also stationär. Ihr konstanter Wert aber ergibt sich (das ist 

 das durch die sorgfältigen Rechnungen des Herrn Schott festgestellte Resultat) gleich 

 Null; wir haben nämlich: 



