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CO 







und : 



\{w lx( f) + »i,(o) = - £ «mo + «..(0) + ^hi{HSi dx dy cU ) dT - 







Dieselbe Formel ist von Abraham in seinem Werke abgeleitet worden. Hier 



wäre nun : 



<£,*(r°) + <Z>2*(Ü 

 und: 



Pi-(x°) + JP r «.(0 



nach der Sommerfeldschen Darstellung je für sich gleich Null. 1 ) Diese Resultate sollen 



2 a 



für alle endlichen Zeiten gelten, und insbesondere für t = oo , d. h. für t> . Dann 



c — v 



ist aber nach obigen Gleichungen (163) und (167 a ): 



* lx (r«) + ^ (^) = *,. (-^) + ft. (-^) 

 \c - v) \c + vj \c — vj 



2eam 2 . ea 



-1 + 5^-5^ 



(1+2«) + 



1— (o \ 2 



1-|- CO 



(l+o) 2 )(l + 4o)) 



und hier zeigt schon der erste, von o) _1 abhängige, Term, daß die Summe nicht gleich 

 Null sein kann. Ebensowenig kann die Summe ^^(t ) j- V2x(t) für endliche oder unend- 

 liche Werte von t verschwinden; es wird vielmehr: 



c-\-v/ \C — V 



2 ea ü) 3 



+ 



(1 + a>) 

 ea(l — oi) 



i(2+0 



10(l + «o) 



-2 + 3 



1 — CO 

 1 + 0) 



•r+^+^ 



Auch die ursprüngliche Abrahamsche Ableitung : der Gleichung für den stationären 

 Zustand kommt darauf hinaus, dafä diese beiden einzelnen Ausdrücke für t — oo verschwinden 

 (während dies tatsächlich nicht eintritt, sondern nur ihre Summe gleich Null ist); denn 

 nach ihm würde die Kraft für t = oo in unserer Bezeichnungsweise durch die Funktion : 



3s 



[<P„(t°) +**,(#],= . (1 -ft) 2 ) 



4 n a 3 

 dargestellt sein müssen. 



Was endlich die Bewegung mit Lichtgeschwindigkeit betrifft (co = 1), so wird 

 jetzt nach (164): 



(170) m m ^-iA-(l-- + U Cj Y) ftr«-^, 



ina- a \ a 5 \a J J c + v 



und nach (166) am Ende der zweiten Lage: 



') Vgl. Göttinger Nachrichten, 1904, S. 39S ff. 



