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Die Variable i kann bis zu dem durch die zweite Gleichung (242) bestimmten Werte : 



(250) t 01 = co t + ~ 



wachsen: geht ihr Wert darüber hinaus, so verschwindet das Integral gemäß den allgemeinen 

 Erörterungen in § 7. In <P' lx ist daher als obere Grenze für a der Wert r 01 einzusetzen; 



als untere Grenze ist t 00 gegeben. Nun haben wir: t 01 — mt= — ; für die obere Grenze 



erhalten wir also: 



2« 6 T „„ . ..,„ et . 160/, „ ct 

 c 



_„ + !„.£ + !•?, 



3 co 



16 a« 



3 c 



40 + o2 m — - -f- — 



I o — 12 co --= — • j'j 

 V 2 a/ c : 



ct 



CO — 



a 



und für die untere Grenze, da: 



zu nehmen ist: 



co t = — 2 co t -{- 



•la 



«ä( 1 _.!.')[— +8 ..y( 1 -VVf(i 



40 1 



c( Y^i« C ^1 c *\\ 16 i 



CO 



3 



c^ 5 



ct 

 2 C ° ä 



c£ 



a" 

 c 



ct 

 — 

 a 



Führen wir für die hier auftretenden ganzen Funktionen die angedeuteten abkürzenden 



Bezeichnungen y x und y 2 ein, so wird: 



3 ea 



(251) 



#;*(*„,<) = 



co 2 ^y 



'»(%)- 





Man sieht sofort, daß bei weiterer Ausrechnung das Glied mit m~- den Faktor Null 

 erhält; für kleine Werte von co überwiegt also das Glied mit co~ l I— I . Es ist 

 hiernach die in (244) eingeführte Funktion <P' X gegeben durch die Gleichung: 



(252) & x ( t + t , t) = <P[ x (r™, f) -f 0! ix (r 0I , für < t < 2 ~ , 



wo <&\ x durch (247), <P' ix durch (251) bestimmt wird. 



Zur Berechnung der Kraft haben wir die Funktionen W lx und W ix entsprechend zu 

 behandeln. Nach (97) und (107) ist: 



d S\ dx dy dz 



¥ '^mf**«-w<nstk) 



wo I -I durch die Gleichungen (96), (96 a ), (96 b ) definiert ist. Da aber X) x (t — r) gleich 

 Null zu nehmen ist, sobald r~>t wird (da dann das Elektron ruht), so ist stets: 

 (253) W m (a, t) = W x (t, t) für a > t. 



