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In (175 a ) und (175 b ) ist auf der rechten Seite wieder der Nenner 2 hinzuzufügen. 

 Da die Berechnung der Kraft nicht weiter durchgeführt wurde, so wird an den weiteren 

 Formeln von § 13 nichts geändert. 



Geht man von der zweiten Voraussetzung über den Anfangszustand aus, 

 so beginnt die Bewegung in der dritten Lage, so daß sofort vom Beginne ab die ent- 

 sprechenden Gleichungen zur Anwendung kommen. Es ist die früher für den stationären 

 Endzustand anzuwendende Formel. Die Ausführung der Integration muß aber jetzt in 

 etwas anderer Weise geschehen, ganz wie es für Unterlichtgeschwindigkeit in § 20 soeben 

 erörtert wurde. Entsprechend zu den Gleichungen (240) haben wir: 



£ = T = v x für < t < t 

 (258) 2ä 



; = T=vt „ t<r<t + t n , wo t = 



V- 



und die kritischen Kurven werden: 



(259) 



t = -^_ (= t°) für r < t 

 c + v 



c c 



cp- x (t, t) + $; x (t. t) + **; (r™, t) - o ' x (t, t) 



sie hegen ganz analog, wie die entsprechenden in Figur 18; nur ist jetzt — >1, die 



Neigung gegen die tf-Achse also größer als 45°. Die wirkende Kraft wird, analog zu 

 (254), gleich folgendem Ausdrucke gefunden, wie sogleich näher erörtert werden soll: 



(260) 4 ™ 3 



+ *,-; (x M , t) - <&;; (t, t) + ^; (t + t a , t) - <p 2 : (t°°, t) + - w; x (t, t) 



Die Glieder mit den Funktionen <£ , Ö>i, <?öi ^>i. ^i sind nach Analogie zu (254) sofort 

 verständlich; aus den Gleichungen (12S) ergeben sich folgende Definitionen, indem man dort 

 T = vt setzt und jetzt unter t 00 den aus der zweiten Gleichung (259) fließenden Wert: 



(261) T »o = _l t+ ^l 

 versteht (vgl. S. 280 und 342): 



<2>;; ( a , t) = ^4^572 f T (« 2 1 2 — ° 2 T ') (vt-\-CT — 2a)(vt-CT + 2 a) d x. 

 o 

 Em das Glied mit Q>' a ' zu begründen, müssen wir zunächst die zweite kritische Kurve 

 in ihrem Verlaufe innerhalb des Parallelstreifens (r = t und x = t -4- t ) untersuchen; ihre 

 Gleichung T — c x = 2 a wird hier : 



(263) vt—cx = 2a. 



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