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Nach (324) haben wir die Summe: 



2 (V(t>T, r)rdr+ f« — t d 

 zu bilden; sie wird: 



£ 



£ [- 40 (2 - 3 ») (£1) + 80 (1 - „) (1 _ 2 „) (|1) ? 



_ 16 (l-co)3(l- 3 co)(|^°], 



und nach Einsetzen der Grenzen: 



/»2 1 2 



(327) = |— — tt [— 2 — 13 co — 39 co 3 + 65 oj 3 + 29 co 4 ] = ~ (- 2 - 3 co - 4 co 2 - • ■). 



o c (1 -+- co) 5 J 5 c 



Bezeichnen wir also die in (325) und (327) rechts stehenden rationalen Funk- 

 tionen von co mit — — jT 3 und jT 4 , so wird : 



(328) ^(^+^) = -|(^ 3 +r 4 ) = -|r 5 , 



wo das Zeichen A dieselbe Bedeutung hat, wie in (322). In erster Annäherung wird: 



(329) A (VJ + W 2 ) = - |^(-6 -3 co -h88co 3 + ••••). 



Die auf das Elektron bei quasistationärer Bewegung wirkende Kraft wird 

 hiernach: 



3s 



& = - 



4 na 3 



^ + ^+Igr+Ijpr) 



< 330) 3 e0 / \ 



- + OT(^ + r - + 74 



wo Fj. .T 2 , -T 5 die soeben definierten Funktionen von co bedeuten, oder für kleine 



Werte von co: 



(330*) B ..__^L?_ £1 + . a) _ ?CD , + ... )i 



Dieses Resultat ist von dem bisherigen verschieden; nach Sommerfeld und Abraham 

 sollte die Kraft durch den Ausdruck: 



(330") 8^r_ 2 _1^ 1 + »1 _ «^ 



20 7i ac 2 \_ co 2 (l — co 2 ) co 3 ° 1 — coj 5 ti a e 3 



dargestellt sein. Es ist bemerkenswert, daß das Glied mit log^ hier in derselben 



Weise (und mit demselben Zahlenfaktor) auftritt, wie in unserer Gleichung (320); aber 

 die hinzutretende rationale Funktion von co ist eine andere. 



Die Anwendbarkeit der Formel für die quasistationäre Bewegung ist durch die 

 Ungleichungen (302), (303), (305) und (307) begrenzt. Wir haben also: 



4 a q < (c — v) 2 , qt<c — v. 



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