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vereinigen sich dann mit den in L 3 und L i verlaufenden, 

 so daß zwar die einzelnen Zweige bei den Variationen der 

 Leitkurve L in benachbarte sich ändern, aber der Gesamt- 

 verlauf der Integralkurven vor und nach dem Übergangsfall 

 sich in verschiedener Weise aus den variierten Einzel- 

 zweigen sich zusammensetzt. Das System ist als in- 

 stabil gegenüber einer solchen infinitesimalen 

 Variation der Konstanten zu bezeichnen. 



Fig. 61. 



Wir ziehen als einfachstes Beispiel die in § 6 No. 6 betrachtete Diffe- 

 rentialgleichung der die x- und ^/-Achse berührenden Kreise heran. 



Der Doppelpunkt t = 1, £ = — 1 der Kurve dritter Ordnung 



108) L = (2t— 1) ■/--{- 2tz + t-(2 — t) = 



wird aufgelöst, wie dies Fig. 62 andeutet, wenn wir L durch i + « ersetzen. 

 Dabei entspricht die Gleichung 



L -f- e = 



der Kurve mit zwei vertikalen Tangenten in der Nähe jenes Doppelpunktes, 



L — c = 



der Kurve, bei welcher diese Tangenten imaginär geworden sind. Beim Über- 

 gang von der ersten zur letzten Kurve werden also die Blätter L { mit _L 4 , 



Fig. 62. 



Fig. 63. 



