346 



G (g" i") : LN = a + m(g"L-\- LG) : m {LG) 



LN:—g (g"h") = x:a (g" L) — x. 

 Altsaa er G : — g = x ( a -j- rn) :.m(a — x); men ved at forandre 

 Tegnene i det sidste Led paa begge Sider faae vi da igjen 

 vor gamle Formel: 



(jr : q = x ( a + m ) : m ( x — a) = -rr—, — -^ — . 



Det turde dog være Umagen værdt, at prøve Rigtigheden 

 af dette Resultat ved Udmaaling paa en Figur, der er con- 

 strueret efter Lysbrydningens Love og dernæst ved at beregne 

 Forstørrelsen efter Perspectivlovene. 



Ved Figurens (Fig. 2) Construction er /ansat til 7J mm , a 



til 35 og m til 15 mm . Efter Formlen /*>-+ m ) bliver altsaa 



Forstørrelsen i dette Tilfælde l l ' — -— = —-— = — 2J, d.v.s. 



/ 2" . OU O/tO — 1 OU 



Gjenstanden vil sees 2£ Gange forstørret, men derhos dreiet 

 om. Paa Figuren vil man ved Udmaaling temmelig nøiagtig 

 finde dette Forhold 2J mellem g" i" og g u h u (nemlig omtrent 

 33:13), og den omdreiede Stilling er tydelig nok udtrykt i 

 samme Figur ved den brudte Skraastraales Krydsning af Syns- 

 axens Forlængelse. 



Men vi have endnu villet føre Beviset for vor Formels An- 

 vendelighed under den forstørrede Gjenstands Stilling udover 

 Xpunktet efter en Figur, der var construeret ved ene og alene 

 at tage Hensyn til de almindelig bekjendte Love for Lysbryd- 

 ningen. 



I Figur 5 forestiller g"h" det ideale Gjennemsnit af en 

 Gjenstand, der er stillet i en Afstand af 35 mm fra en Samle- 

 lindse pLN, hvis Brændvidde er 7-| m,n . Man gjenkjender strax 

 de 3 Straaler i Lyskeglen fra Gjenstandens Grendsepunkt h": 

 1) Midtpunktstraalen h"Lh"% 2) Brændpunktstraalen h"pFlf° og 

 3) den (fra det dioptriske Standpunkt) vilkaarlig valgte Straale 

 h"XN, der efter Brydningen i N nødvendigviis vil krydses med 

 de to andre i h H0 under Dannelsen af det tilsvarende Grendse- 



