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Die Darstellung ist in der Kolumne B — B der obigen Tabelle gegeben. 

 Wenn auch diese Lösung bereits nichts mehr zu wünschen übrig läßt und 

 sie sehr nahe mit dem physikalischen Werte übereinstimmt, so habe ich, da 

 sich bei anderen Untersuchungen gewisse Widersprüche zeigten, noch einige 

 weitere Sonderausgleichungen ausgeführt. Nach den Meridianhälften getrennt 

 fand sich 



Südhälfte Nordhälfte 



Am = +0.0000265 ±97 Am = +0.0000211 ± 78 



m = 0.003690 m = 0.003684 



also befriedigende Übereinstimmung. Störende Schichtenneigungen sind offenbar 

 nicht vorhanden. 



Für die Trennung nach AB habe ich zusammengefaßt die Stunden 9 — 21 h , 

 die hauptsächlich in die wärmere Jahreszeit (Temperatur über 10°) fallen, 

 und die Stunden 21 h — 9 h , die in die kältere (unter 10°) fallen. Das Resultat 

 ist ebenfalls nach Meridianhälften getrennt: 



Südhälfte Nordhälfte 



Am =+ 0.000057 +0.000051 A B = 2 l b — 9 h (Winter) 



= + 12 + 10 = 9 h — 21 h (Sommer). 



Hier scheint tatsächlich ein systematischer Unterschied zwischen Sommer und 

 Winter zu bestehen, der aber geringer ist als bei den anderen oben erwähnten 

 Untersuchungen. Die Einführung der Temperaturdifferenz: Außen — Innen 

 führte zu keiner Aufklärung. Indessen kann ein solcher Unterschied kaum 

 überraschen, denn daß sich das Instrument selbst bei allen Temperaturen 

 vollständig gleich verhält, wird man kaum annehmen dürfen. 



Um den Faktor des Dampfdrucks zu prüfen, habe ich eine Korrektion 

 desselben nicht als neue Unbekannte in die Bedingungsgleichungen eingeführt, 

 da dadurch ein sicheres Resultat kaum erzielt worden wäre wegen des pa- 

 rallelen Verlaufs von Temperatur und Dampfdruck. Es erschien mir aus- 

 reichend, festzustellen, um wieviel sich der Ausdehnungskoeffizient ändert, 

 wenn man statt der optischen Dichtigkeit die physikalische einführt. Dadurch 

 ändert sich die Refraktion um 



wo ß = Änderung der Refraktion für 1 mm Luftdruckänderung ist. B ist in 

 unserem Falle im Mittel 740 mm. Es ist also mit hinreichender Annäherung 



$ (*-*,) = 0.244 (*,— tt 2 ) ß = Ö -^- <h- *,). 



