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(6) T", wenn l{, X" z , X'", t-i 



die in Betracht kommenden Radioaktivitätskonstanten sind. 



Damit aber haben wir die Grundgieichungen für den Zerfall radioaktiver Stoffe in 

 der Atmosphäre, wenn wir von der Annahme ausgehen, daß wir die Zerfallsprodukte der 

 drei radioaktiven Stoffe, die eine Emanation zu bilden vermögen, in der Atmosphäre auch 

 wirklich erwarten dürfen. Denn für Radium kommen als wirksame Ionisatoren in der 

 Luft neben der Emanation die drei ersten Glieder der Niederschlagsreihe in Betracht, die 

 sogenannten „Glieder mit raschem Zerfall". Von Thorium und Aktinium sind bisher 

 überhaupt nur die Glieder bis zum Thorium C bzw. Aktinium C bekannt; wie wir später 

 sehen werden, liegen hier zudem die Verhältnisse tatsächlich so, daß wir bei unseren 

 Rechnungen mit dem Glied Thorium S bzw. Aktinium JB abschließen, also die Formeln 

 (3) bis (6) verwenden dürfen. 



Was besagen nun diese Formeln für die hier anzuwendende Methode? 



1. Die Kurve, die man erhält, wenn man die Änderung der Glieder 3(, $8, (5 mit der 

 Beobachtungszeit t verfolgt von t = bis t = co bzw. bis zum völligen Verschwinden, 

 ist abhängig von der Expositionszeit 0, der Zeit, während der der zu aktivierende Körper 

 der Einwirkung der Emanation ausgesetzt war. Der Anfangswert, den man erhält, wenn 

 man die Beobachtungszeit t = setzt, kann einen Maximalwert erreichen bei einem be- 

 stimmten Wert von 0, der sich aus den in Betracht kommenden Größen X in einfacher 

 Weise berechnet. Dieser Wert von ist also für die einzelnen hier in Betracht kom- 

 menden Substanzen verschieden, je nach dem zugehörigen X. Da wir es schließlich nach 

 unserer Annahme mit einer Kombination von drei Hauptkurven zu tun haben, so liegt 

 für eine Analyse dieser Kurven der einfachste Fall dann vor, wenn auch für die am lang- 

 samsten sich ansammelnde Substanz — das ist hier zugleich die am langsamsten zer- 

 fallende — der Maximalwert von eingehalten worden ist. In allen Fällen mit kürzerem 

 ist eine Kurvenform nur dann eindeutig gekennzeichnet, wenn auch das zugehörige 0, die 

 Aktivierungsdauer, angegeben ist. Man kann also verschiedene Gesamtkurvenformen erhalten 

 je nach der Wahl von 0. Da es sich hier nun um eine Analyse der Kurven zur Klar- 

 legung ihrer etwaigen Komponenten handelt, so ergibt sich hieraus die Forderung einer 

 Variation der Expositionsdauer zum Zwecke einer Variation der erhaltbaren Kurven- 

 formen. — Dieselbe Forderung ergibt sich, wenn die Berechtigung der Annahmen geprüft 

 werden soll, auf der die Formeln (1) bis (6) aufgebaut sind: Es soll nur das erste Glied, A, 

 primär auf dem zu aktivierenden Körper niedergeschlagen werden, die übrigen sollen 

 sekundär aus A entstehen. Das wird sich zeigen lassen durch Heruntergehen auf mög- 

 lichst kleine 0. — Eine Variation der Expositionsdauer fordert drittens die Frage: Kommt 

 keine radioaktive Substanz in meßbarer Menge in der Atmosphäre vor, die noch langsamer 

 abklingt, als die bisher bekannten und hier in Betracht kommenden Stoffe? Das enthält 

 die Forderung, noch über die aus den bekannten X sich ergebende Maximalaktivierungs- 

 dauer hinauszugehen. — Hier ist daher die Expositionszeit variiert worden von vier Sekunden 

 an bis 209 Stunden. 



2. Die zu analysierende, aus obigen Formeln errechenbare Kurve kommt zustande 

 durch Abklingung einer Kombination von mehreren radioaktiven Stoffen, die sich infolge 

 der Wirkung eines elektrischen Feldes nach dem zu aktivierenden Körper hinbewegt haben. 



