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können wir setzen \ = 0, k 3 = für Thorium, da der Zerfall von Thor A ohne Aus- 

 senduno- von Strahlen verläuft, Thor C dieselben Strahlen wie Thor B aussendet und so 

 rasch zerfällt, daß wir zur selben Kurvenform kommen, wenn wir annehmen, das von 

 Thor C ausgesandte a -Teilchen gehe noch von Thor B aus. (Der hierdurch bedingte 

 Fehler ist bei den hier in Betracht kommenden Mengen unmerklich, da das Verhältnis 

 der Halbwertszeiten von Thor G und Thor B von der Größenordnung 1 /iooo ist.) Es ist 

 dann nur darauf zu achten, daß wir nun den Zerfall von Thor B unter der Annahme 

 der Aussenduno - von zwei a- Teilchen zu betrachten haben. Setzen wir ferner wie oben 

 k = 1 so erhalten wir als Anfangsaktivität des in der Zeit angesammelten Thorium- 

 niederschlags: 

 (13) U = «l (1 - e-'-'l *) + öS (1 - e- x * e )- 



Hier ist wieder entsprechend 



; '2 „• A ' 



Ol = y y , «2 = J. p. 



/ 2 Al M A2 



Die nach der Abklingungszeit t davon noch vorhandene Substanzmenge I'i verhält 



sich zu Iq wie 



II Jf"e- ; -i'-(- N"e-4* 



u 



wo 







M" 



+ 



N" 





M" 



= 



o,(l 



— 



-i 

 e 



le) 



N" 



= 



Bj(l 



— 



e-' J -. 



l & ) i 



(14) 



Da wieder J© für einen bestimmten Versuch eine gemessene Größe ist, so erhalten 

 wir für die Konstruktion der Thoriumniederschlagskurve 



(15) r t =c"(M u e^'i t + N"e-4t), 



oder auch 

 (15 a) 

 wo" 



Hier ist 



Die entsprechenden Formeln mit 



It 





-- c\ (Re 



-l x t 



— Se-Xt) 



c[ 





IS 

 R — S 



) 





R 



= 



«(1- 



e~ x 



I0) 



S 



= 



l\ (1 - 



e~> 



i») ist. 



V 





1.816 • 



1 Q13 . 



io- 



10- 



" 5 (sec _1 ) 

 -4 / SPP -n • 



AT = 3,23 : 10-* (sec- 1 ) 

 ;;;• = 5,38 • 10-Hsec- 1 ) "> 



l ) F. v. Lerch, Wien. Ber. 116 (na), S. 1450, 1907. 



-) E. Rutherford, Radioaktive Umwandlungen. S. 165, 1907. 



