22 



Da, wie unsere Versuche zeigen und wie aus Fig. 3 ersichtlich, beispielsweise die Thor- 

 aktivität schon nach einer Expositiouszeit von 30 Minuten über 23 Stunden ihrer Ab- 

 klino-uno- verfolgt werden kann, so erhält man ein viel besseres Bild bei solch kurzer 

 Expositionszeit, als wenn man 109 Stunden exponieren wollte. Denn bei so langer Expo- 

 sition treten alle Schwankungen im Vorkommen der einen Substanz zurück zugunsten 

 des Gesamtbildes: man erhält dann nur einen für die ganze, sich über mehrere Tage 

 erstreckende Expositiouszeit gültigen Mittelwert. Eine möglichst kurze Expositionszeit in 

 Verbindung mit einer Umrechnung der erhaltenen Werte auf die möglichen Maximalwerte 

 liefert das beste Bild der augenblicklichen Verhältnisse in der Atmosphäre. 



b) Ergebnisse sehr langer und sehr kurzer Expositionszeiten. 



Fig. 3 zeigt nun, daß eine Erhöhung der Aktivierungsdauer über die durch den lang- 

 samen Zerfall von Thorium A bedingte Aktivierungsdauer von 109 Stunden keine Änderung 

 der Kurvenform mehr hervorbringt. Wenn auch aus äußeren Gründen nur bei einem 

 Beispiel über die Aktivierungsdauer von 109 Stunden hinausgegangen ist, so ist doch der 

 Kurvenverlauf bei den hohen Aktivierungszeiten in den späteren Beobachtungszeiten so 

 gut übereinstimmend, daß wir schließen können: Nach einer Aktivierungsdauer von 

 109 Stunden ist auf dem Draht tatsächlich für alle in der Atmosphäre vorkommenden 

 radioaktiven Stoffe das radioaktive Gleichgewicht erreicht. Daraus folgt, daß in der 

 Atmosphäre keine radioaktive Substanz mit einer Halbwertszeit größer als 

 der des Thorium A existiert, wenigstens nicht in nachweisbarer, d. h. für 

 unsere Versuche in Betracht kommender Menge. 



Was besagen andererseits die Kurven für kleine Aktivierungsdauern bis herunter zu 

 wenigen Sekunden? Der rapide Abfall in der ersten Periode der Abklingung zeigt beim 

 Heruntergehen mit der Aktivierungsdauer bis auf 4 Sekunden stets die reine Halbwertszeit 

 von 3 Minuten, die Halbwertszeit von Ra A (vgl. die Fig. 4 und 5 mit 30 Sekunden bzw. 

 1 Minute Aktivierungsdauer). 



Die Anfangsperiode der Abklingung ist also nicht durch Überlagerung einer lang- 

 sameren Abklingung geändert. Nehmen wir das Beispiel von Fig. 4, so läßt sich aus 

 obigen Formeln berechnen, daß nach 30 Sekunden Aktivierungszeit etwa 12°/o des Maximal- 

 wertes von Ra A angesammelt sind, und daß etwa 2 °/o des Maximalwertes von Ra G 

 (auch etwa des Wertes von Ra B) angesammelt wären, wenn auch Ra B und Ra G primär 

 abgeschieden würden, d. h. sich direkt aus der Luft auf den negativ geladenen Draht 

 niedersetzen könnten. Nehmen wir nur die a-Strahlung von Ra A und Ra G als maßgebend 

 für die Ionisierung im Zerstreuungsgefäße an und sehen wir selbst von der verschiedenen 

 Reichweite der beiden a-Strahlenarten ab, so ergibt sich, daß eine starke Beeinflussung 

 der reinen Abklingung von Ra A durch Ra B und Ra C zu beobachten sein müßte. Der 

 Effekt einer Veiiangsamung des anfänglichen Steilabfalls mit 3 Minuten als Halbwertszeit 

 müßte hier stark hervortreten, da sich die Halbwertszeiten von Ra A und RaCetwa wie 

 1:6, die von Ra A und Ra B etwa wie 1:9 verhalten. Eine Verlangsamung der 

 Abklingung ist jedoch nicht zu beobachten. Es ist daraus zu schließen, daß von 

 den im Zustand des radioaktiven Gleichgewichts auf dem Draht vorhandenen Substanzen 

 Ra A, Ra B, Ra G nur das erste Glied, Ra A, primär auf den negativ geladenen Draht 



