der Raumdichte der Ladung daselbst und der Wanderungsgeschwindigkeit der Ionen ; diese 

 letztere ist aber wieder proportional der Feldkraft @; der Proportionalitätsfaktor ist die 

 spezifische Wanderungsgeschwindigkeit v. Der „Strom" ist also der Feldkraft selbst pro- 

 portional, es herrscht sog. „freier Strom", für welchen das Ohm sehe Gesetz gilt. Der 

 Beobachtung zugänglich wird in unserem Falle die pro Zeiteinheit in die Elektrode ein- 

 fließende Elektrizitätsmenge von dem der Ladung entgegengesetzten Vorzeichen; sie ist 

 ebenfalls proportional der Ladespannung, oder der Feldkraft <g„ an der Oberfläche (und 

 damit der hier vorhandenen Oberflächendichte 1] — 4 n @ ). In diesem Falle gilt also das 

 „Coulombsche Zerstreuungsgesetz". Ist die Gesamtoberfläche des geladenen Systems, 



so ist die neutralisierte Elektrizitätsmenge : 



+ ± 

 • Q v @ 



wo o„ = w - e, n die Ionendichte und e die elementare Ionenladung (4,65 • 10~ 10 el. stat. 



± ±± 

 Einheiten) ist. Diese Menge ist also proportional dem Produkte X = s n v, welches bekannt- 

 lich das Leitvermögen für die eine oder andere Ionenart darstellt: Die Zerstreuungs- 

 messungen geben ein Maß für das polare Leitvermögen. 



2. Die Ladespannung ist hoch, das Feld so stark, daß alles, was pro Zeiteinheit 

 in dem Ionisierungsraume im ebem an Ionen gebildet wird oder in diesen an solchen ein- 

 tritt, gegen die Elektrode bzw. gegen die Wände getrieben wird, ehe im Felde ein Ver- 

 schwinden durch Wiedervereinigung, Molisierung, möglich wird. Ob dieser Fall vorliegt, 

 wird man daran erkennen, daß eine weitere Steigerung der Ladespannung keine Steige- 

 rung der eintreffenden Elektrizitätsmenge und damit des Stromes zur Folge hat : es herrscht 

 „Sättigungsstrom", das Ohmsche Stromleitungsgesetz oder das Coulombsche Zerstreuungs- 

 gesetz gilt nicht mehr. In diesem Falle' spielt aber auch die Wanderungsgeschwindig- 

 keit der Ionen keine Rolle mehr, man gewinnt kein Urteil über die „Leitfähigkeit" der 

 Luft, sondern mißt die Elektrizitätsmenge, welche in dem Augenblicke der Be- 

 obachtung in dem Ionisierungsraume in Form freibeweglicher Ladungen vor- 

 handen war. 



Wir haben Registrierungen für diese beiden Fälle durchgeführt. Zwischen diesen 

 Extremen liegen die Fälle der „ungesättigten Strömungen", welche kompliziertere und 

 wenig übersichtliche Fälle darstellen. H. Schering 1 ) hat unter Benutzung „freier Ströme" 

 ein Verfahren ausgearbeitet, welches zur Registrierung der elektrischen Leitfähigkeit 

 in der Atmosphäre geeignet ist. Die von uns nach dem unter 1. angegebenen Verfahren 

 durchgeführten Registrierungen decken sich also mit den Scheringschen Untersuchungen; 

 wir haben das Hauptgewicht aber auf die nach 2. bei Sättigungsstrom erhaltenen Werte 

 gelegt, welche auch bei weitem die längste Dauer unserer Aufzeichnungen in Anspruch 

 nahmen. Hierbei kam es uns zunächst weniger darauf an, lange zusammenhängende 

 Registrierungen zu erhalten, als vielmehr die Bedingungen und die Gesetze der Ionen- 

 führung der untersten, dem Erdboden unmittelbar anliegenden Schichten genauer festzustellen. 

 Daß wir die Zerstreuungshestimmungen an der Grenzschicht zwischen Erdboden und Luft- 

 meer vorgenommen haben, hatte seinen Grund iii einer Reihe von Ergebnissen neuerer 

 luftelektrischer Messungen, die darauf hindeuten, daß gerade diese Schichten von besonderer 



!) H. Schering, Gott. Nachr., Math.-phys. Kl. S. 201, 1908. 



