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Im vorliegenden Falle wurden die erwähnten Störungen dadurch umgangen, daß nach 

 jedem Vorzeichenwechsel, namentlich bei Verwendung von Spannungen von mehreren 

 Hundert Volt, längere Zeit mit den Registrierungen gewartet und die stündliche Umladung, 

 wie bereits oben erwähnt, überhaupt aufgegeben wurde. 



Bei einer Weiterführung der Registrierungen sollen zwei völlig getrennte Apparate 

 mit zwei Elektrometern und je einer Platte aufgestellt werden, von denen der eine 

 dauernd die -f- Ionen, der andere die — Ionen registriert. Hierbei fallen dann auch bei 

 hohen Spannungen diese Schwierigkeiten bei der Umladung natürlich fort, und außerdem 

 werden die Zerstreuungen für beide Vorzeichen gleichzeitig bestimmt, während jetzt nur 

 Mittelwerte der Reihen bei + Ladung der Platten solchen bei — Ladung gegenüber 

 gestellt werden können, wenn beide Platten gleichnamig geladen waren, und nicht die oben 

 S. 9 erwähnte Differenzschaltung angewendet wurde. 



3. Aicbung der Messanordnung. 



Wie in dem Abschnitt über das Prinzip der angewandten Methode S. 8 bereits kurz 

 angedeutet worden ist, hat sich die Auswertung der Apparatkonstanten nach zwei Rich- 

 tungen hin zu erstrecken. Um die erhaltenen Res;istrierwerte auf absolutes elektrostatisches 

 Maß reduzieren zu können, müssen bestimmt werden: 



a) die Voltempfindlichkeit für jeden Millimeter Ausschlag des Lichtzeigers auf 

 dem photographischen Papiere der Registrierwalze ; 



b) die Kapazitäten der beiden Systeme mit und ohne Platten. 



a) Die Empfindlichkeitsbestimmungen. 



Wie oben S. 14 bereits angegeben wurde, sind die meisten Registrierungen bei 

 „Doppelschaltung" angestellt worden; zunächst wurden Nadel und beide Quadranten- 

 paare auf gleich hohes Potential V geladen, dann wurde das eine Paar mit der einen 

 Platte von der Ladebatterie abgeschaltet, während die Nadel und das andere Paar mit der 

 Sparmungsquelle dauernd in Verbindung blieben. Durch die luftelektrische Zerstreuung 

 erniedrigte sich die Spannung auf dem losgelösten Paare, etwa um v Volt ; gemessen wird 

 die Spannungsdifferenz v zwischen den beiden Quadrantenpaaren. Das Schema der Schal- 

 tung wird also durch Fig. 4 Tafel II erläutert. Um für diesen Fall die Abhängigkeit des 

 Ausschlages sowohl von dem Spannungsrückgange v wie von der angewendeten Ausgangs- 

 spannung V zu ermitteln, gehen wir auf die allgemeine Theorie des Quadrantenelektro- 

 nieters zurück 1 ). 



Bezeichnen A und J3 die Spannungen auf den Quadranten, C diejenige der Nadel, 

 so ist der dem Drehmoment D der elektrischen Kräfte proportionale Nadelausschlag a : 



a = x(A-B)[C — ß(A + B}} (1) 



wo v. und ß Apparatkonstanten sind. Bei uns ist JB = C = V, B — A = v 

 &hoA=V—v und a=-x«[F-^(2f-i))], 



!) Vgl. J. Cl. Maxwell, Elektrizität und Magnetismus, deutsch von Weinstein § 219 S. 350, 1883 

 und W. Hallwachs, Wied. Ann. 29, S. 1, 1886. 



