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JORNAL DE SCIENCIAS MATHEMATICAS 



lar a esse plano; e por tanto chamando à a distancia CE dos pés da obli- 

 qua e da perpendicular e a o angulo formado pelas duas velocidades 

 seràd=kv^^g/i tang a. A este angulo formado pelas duas velocidades, 

 para simplificação da exposição que vamos fazer, chamaremos angulo 



de contracção da veia fluida. Temos pois tang a= 



kyflgh 



e como po- 



demos fazer sempre 3= l,é tang a = ■. 



Postos estes princípios, vejamos a analogia que pode ter a veia fluida 

 que corre n'um rio com as veias fluidas que se descarregam por aber- 

 turas praticadas em vasos contendo agua, mantida em uma altura con- 

 stante. 



Evidentemente, se praticarmos uma abertura n'uma parede verti- 

 cal d'um vaso de modo tal que a veia fluida se não contraia, nem na 

 soleira, nem nas paredes verticaes da abertura, e munirmos esta abertura 

 d'um canal C, Qg. 2, cujo fundo seja o prolongamento da superfície da 





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f 







- V 



Fig.2 



soleira da abertura e as paredes verticaes sejam o prolongamento das 

 faces lateraes d'essa abertura, teremos, em miniatura, um bo cado de 

 leito d'um rio cuja velocidade d'agua será dada pela expressão kW^gh re- 

 presentando k 1 a contracção da veia na parede horisontal superior da 

 abertura. 



Este valor kWZgh sendo a velocidade média dos filetes fluidos, 

 quando não tem logar a contracção da veia, nem na soleira, nem nas 

 paredes verticaes é um valor representativo da velocidade média d'um 

 curso d agua. 



Com eífeito, nos grandes cursos d'agua a velocidade média apro- 

 xima-se, segundo Prony, de 0,8 da velocidade á superfície e, segundo o 

 que temos observado no Tejo, a velocidade média é pouco superior a 

 0,7 v chamando v a velocidade á superfície. 



