178 JORNAL DE S1CENCIAS MATHEMAT1CAS 



Das numerosas e repetidas experiências feitas com os gazes adiante 

 designados, tiram-se as seguintes conclusões: 



l. a A pressão, e por tanto a velocidade de esgotamento do gaz, 

 necessária para despegar a chamma do orifício, e produzir o espaço 

 escuro, é maior do que a necessária para conservar a chamma a uma 

 certa distancia do orifício do bocal. 



2. a A pressão, e por tanto a velocidade de esgotamento do gaz, 

 necessária para obter o espaço obscuro, é maior para os gazes menos 

 densos, e menos ricos em carvão, do que para os mais densos e que 

 conleem mais carbonio. Resulta por tanto d'esta propriedade que os 

 gazes mais densos e ricos em carvão teem nas suas chammas menor 

 velocidade de propagação. Isto é o contrario do que tinha notado Mal- 

 lard para o gaz de illuminação, na memoria já mencionada, em que elle 

 tinha achado para o gaz de S. Elienne, durante o dia, uma velocidade 

 de l m ,Oi para a mistura de 1 volume de ar e 0,2 de gaz, e durante 

 a noite, em que, segundo elle diz, o gaz era mais rico em bicarboneto 

 de hydrogenio, tinha achado ser l m ,92 a velocidade. 



3. a A pressão, e por tanto a velocidade do gaz, necessária para 

 produzir o espaço obscuro, é maior para os orifícios mais estreitos do 

 que para os mais largos. Para um mesmo gaz sendo a velocidade de 

 inflammação a mesma, e por tanto, quando a chamma chega a tocar 

 no orifício devendo ser a mesma a velocidade do gaz em sentido con- 

 trario e na direcção do manto luminoso, segue-se que a diminuição 

 produzida na velocidade do gaz pelos atlritos cresce com a diminuição 

 da secção do orifício. 



4. a Nas condições em que foram feitas estas experiências, e nos 

 limites das pressões empregadas, o excesso da pressão do gaz sobre a 

 pressão atmospherica exterior, quando se levava a chamma a tocar no 

 orifício, do qual se achava desviada, era no orifício de l mm quasi o du- 

 plo do que era para o orifício de 4 a1111 , e o quádruplo, proximamente, 

 do que era para o orifício de 9 mm , isto no momento em que se consi- 

 derava a velocidade de propagação da chamma egual e contraria á velo- 

 cidade de saída do gaz junto ao orifício, na direcção do manto lumi- 

 noso exterior. 



Sejam: h pressão do gaz em movimento, medida no manómetro 

 próximo do orifício de saída, h' pressão atmospherica, ò densidade do 

 gaz; pode-se calcular a velocidade theorica pela formula 



./■■ 



h—h' 

 F=394V hS 



