d'optique théorique et pratique. 21 



l'avoir traversée. Si, par conséquent, nous plaçons un objet 

 ou son image au foyer même d'une lentille dont la dis- 

 tance focale serait très-petite; si nous appliquons l'œil tout 

 contre la lentille, les rayons émanés de l'objet entreront 

 parallèles dans l'œil, nous le verrons très-distinctement, et 

 grossi en outre dans le rapport de sa distance actuelle à 

 la lentille, à la distance de la vision distincte. 



Une lentille employée pour augmenter ainsi les dimen- 

 sions d'un objet, est un microscope simple; et lorsque cette 

 lentille sert à augmenter l'image déjà produite par une 

 autre, les deux lentilles constituent ensemble un microscope 

 composé. 



Ifc l'aberration «le sphéricité. 



Jusqu'ici nous avons supposé que les rayons réfractés 

 par des surfaces sphériques se rencontraient tous en un 

 même foyer. Mais si le lecteur a essayé de faire les expé- 

 riences plusieurs fois décrites, il a dû remarquer que les 

 rayons les plus voisins de Taxe de la lentille se réunissaient 

 en un foyer beaucoup plus éloigné que celui des rayons 

 qui tombaient vers les bords de la même lentille. 



Soit, par exemple (fîg. 32), la lentille piano-convexe LL, 

 dont la surface plane reçoit les rayons parallèles; soit F le 

 foyer des rayons R'L', R'L' très-voisins de l'axe AF; soient 

 enfin RL et RL deux rayons également parallèles, tombant 

 tout à fait au bord de la lentille. Si l'on exécute le dessin 

 sur une plus grande échelle, et si l'on détermine la marche* 

 des rayons RL et RL, on trouvera que ces deux rayons se 

 rencontrent en un foyer /, plus rapproché de la lentille 

 que le foyer F. On trouverait de même que tous les rayons 

 intermédiaires entre RL et R'L' ont leur foyer entre F et f. 

 Continuez les rayons L/, hf jusqu'à ce qu'ils rencontrent 

 en G et en H un plan placé en F; la distance F/ sera ce 



