d'optique théorique et pratique. 25 



ses deux surfaces de la même courbure que la lentille LL, 

 il est évident que, puisque v est le foyer virtuel pour le 

 violet et r le foyer virtuel pour le rouge, si l'on place le 

 papier en ab, foyer des rayons de réfrangibilité moyenne 

 et où les rayons rouge et violet se croisent en a et en b, 

 l'image sera plus distincte que dans toutes les autres posi- 

 tions du papier. D'un autre côté, quand des rayons con- 

 vergent au foyer d'une lentille concave, ils sont réfractés 

 parallèlement entre eux, c'est-à-dire que la lentille concave 

 réfractera ces rayons convergents suivant les lignes paral- 

 lèles G/, G/, et il se reformera de la lumière blanche. En 

 faisant la construction nécessaire, on acquerrait la preuve 

 de cette réunion. Mais il est évident, d'un autre côté, que 

 les deux lentilles LL, GG, ne forment qu'une seule masse 

 de verre à surfaces parallèles GG, LL. 



Bien que par la combinaison de ces deux lentilles nous 

 ayons corrigé les couleurs produites par LL, nous n'avons 

 obtenu aucun résultat utile, car les deux lentilles n'agissent 

 alors que comme un morceau de verre plan et ne- peuvent 

 former d'images. Si nous faisons la lentille concave GG 

 d'un foyer plus long que la lentille LL, les deux lentilles 

 agiront ensemble comme une lentille convexe, et les rayons 

 G/, G/, convergeront vers un foyer placé derrière LL et 

 formeront des images. Mais comme l'aberration chroma- 

 tique de GG serait alors moindre que celle de LL, l'une ne 

 pourrait corriger ou compenser l'autre, de sorte que la dif- 

 férence entre les deux aberrations continuerait d'exister. 

 Donc il est impossible de former une image exempte de 

 coloration au moyen de deux lentilles de même verre. 



Nous avons vu que les corps transparents ont des pou- 

 voirs dispersifs différents, ou produisent différents degrés 

 de coloration avec la même réfraction moyenne. Il s'en- 

 suit donc que différentes lentilles peuvent produire les 



