d'optique théorique et pratique. 17 



finie, c'est-à-dire que les rayons incidents sont alors pa- 

 rallèles. On conçoit, en outre, que plus le point de con- 

 vergence / se rapproche de la lentille, plus le foyer F s'en 

 rapproche aussi. 



Lorsque des rayons RL, RL (fig. 30), convergeant vers 

 un point /, tombent sur une lentille concave LL, ils sont 

 réfractés de manière à avoir leur foyer virtuel en F. 



Réfraction de la lumière dans les ménisque*. 



L'effet général d'une lentille ménisque pour la réfrac- 

 tion des rayons parallèles, divergents et convergents, est 

 le même que celui d'une lentille convexe et d'une même 

 distance focale ; celui d'une lentille concavo-convexe est 

 à son tour le même que celui d'une lentille concave de 

 même distance focale. 



l»c la formation des images par les lentilles,, et de leur pouvoir 

 amplifiant. 



Nous avons dit que chaque point d'un objet éclairé en- 

 voie des rayons dans toutes les directions. Ces rayons sont 

 par conséquent divergents, et restent tels par rapport aux 

 lentilles sur lesquelles ils tombent, lorsque les objets d'où 

 ils partent ne sont pas, comme le soleil, à des distances im- 

 menses de la lentille. Les règles données pour les rayons 

 divergents sont donc celles que nous aurons principale- 

 ment à appliquer aux phénomènes dont nous nous occu- 

 pons. Chaque point d'un objet éclairé envoyant des rayons 

 dans toutes les directions, si l'on place une lentille devant 

 cet objet, chaque point enverra sur la surface de la len- 

 tille un cône de rayons qui couvrira cette surface tout en- 

 tière, ces divers cônes se croisant, se penchant les uns sur 



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