d'optique théorique et pratique. 16 



axe au même point F; on voit que ces deux rayons C et J) 

 subissent la même réfraction que s'ils avaient traversé 

 deux prismes semblables à celui représenté par les tan- 

 gentes d'I, d'i. 



Le point F, où se réunissent les rayons. parallèles, s'ap- 

 pelle aussi foyer principal, ou foyer des rayons parallèles. 



Dans l'examen du phénomène qui nous occupe, nous 

 avons considéré les rayons incidents non-seulement comme 

 parallèles entre eux, mais encore comme parallèles à l'axe 

 de la lentille ; et nous avons vu que, dans ce cas, les rayons 

 qui coïncident avec l'axe n'éprouvent pas de réfraction. 

 Tel est (fig. 25) le rayon RG, que les rayons RL, RL, paral- 

 lèles à l'axe, vont couper en F après la réfraction. Mais 

 lorsque les rayons parallèles tombent sur la lentille obli- 

 quement à l'axe, comme on le voit en SL, SG et SL, ou en 

 TL, TG et TL, les rayons SC et TG qui passent par le centre 

 G de la lentille éprouvent deux réfractions, l'une en la 

 traversant, l'autre en la quittant ; mais comme ces deux 

 réfractions sont égales et dans des directions opposées, les 

 rayons réfractés C/ et C/ f sont toujours parallèles à SC ou 

 à TC. En faisant les constructions nécessaires, on verra 

 que les rayons SL, SL, devront aller se couper en un point / 

 dans la direction du rayon central S/ et les rayons TL, TL, 

 en un point /', dans la direction du rayon central T/'. 



D'après ce que nous venons d'exposer, on n'éprouvera 

 aucune difficulté à suivre la marche des rayons parallèles 

 dans une lentille concave quelconque. 



En effet, en faisant les constructions convenables, on 

 verra que les rayons parallèles RL, RL (fig. 26), tombant 

 sur la lentille biconcave LL, divergeront après la réfrac- 

 tion dans les directions Lr, Lr, comme s'ils partaient d'un 

 point F, auquel on a donné le nom de foyer virtuel ou 

 imaginaire de la lentille. 



