b'orTIQUE THÉORIQUE ET PRATIQUE. 18 



l'angle d'incidence. On trouvera bientôt l'application de 

 ces principes. 



Nous allons successivement passer en revue l'action 

 qu'exercent les diverses espèces de lentilles sur les rayons 

 qui les traversent. 



Quant aux sphères, nous aurons occasion d'y revenir 

 dans le cours de l'ouvrage; il nous suffira ici de dire que 

 dans cette espèce de verre, la réfraction se fait absolument 

 comme dans une lentile biconvexe dont les courbures 

 appartiennent à une même sphère; seulement, dans cette 

 dernière, les deux surfaces sont plus rapprochées que dans 

 la sphère, et conséquemment les rayons réfractés par la 

 première surface éprouvent plus rapidement la deuxième 

 réfraction : on conçoit que cette circonstance déterminera 

 nécessairement un changement dans la situation du foyer. 



Le pouvoir réfringent d'une sphère peut être tel, que 

 le foyer se forme à l'intérieur même du corps : c'est ce qui 

 arriverait dans une sphère de diamant; dans ce cas, l'in- 

 strument deviendrait absolument inutile. 



Nous examinerons en premier lieu cette action sur les 

 rayons parallèles, et nous prendrons pour point de départ 

 la lentille piano-convexe comme étant la plus simple. 



Soit abc (fig. 23) une lentille piano-convexe dont le 

 centre de courbure est en C. Soient A, E, B, trois rayons pa- 

 rallèles tombant perpendiculairement sur la surface plane 

 ab de la lentille. Il est évident qu'ils traverseront le verre 

 sans y éprouver de réfraction jusqu'à la seconde surface 

 acb. Arrivé au point e, le rayon A, rencontrant un milieu 

 moins dense que le verre, se réfractera en s'éloignant de 

 la perpendiculaire, qui, comme nous l'avons déjà vu, n'est 

 autre chose ici que le rayon de courbure de la lentille 

 mené en e et prolongé vers P. Le rayon réfracté prendra 

 donc la direction e¥. Quant au rayon E, il ne se réfrac- 



