844 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 30. Juli 1903. 
Fig. 2 zeigt in ihrer linken Hälfte das dann entstehende Bild, 
wenn die beschleunigende Kraft nur während der ersten Hälfte der 
Schwingung andauert. Für gleiche Schwingungserweiterung muss die 
Kraft und die Entfernung cc’ doppelt so gross genommen werden wie 
im vorigen Falle. Der ideelle Punkt im Kreisbogen an’ langt in der 
gleichen Zeit in ”’ an in welcher der für das unbeschleunigte Pendel 
in n anlangen würde, weil der Winkel aen und ac'n beide Quadranten 
sind. Von da ab hat der erstere nur noch den Quadranten 02’ we- 
niger dem Bogen on’, der 
letztere noch einen vollen 
Quadranten nz zu durch- 
laufen. Ersterer gelangt also 
um on früher an seinem 
Endpunkt 2’ als letzterer an 
seinem Endpunkte 2 an, 
d.h.: Eine nur im ersten 
Sn Theile einer Schwingung 
cc wirksame beschleunigende 
constante Kraft verkürzt die Schwingungsdauer. Daraus ergiebt sich im 
Vergleich mit dem vorher Gefundenen schon von selbst, dass eine nur 
in der zweiten Hälfte der Schwingung hinzutretende beschleunigende 
Kraft die Schwingungsdauer 
Fig. 2. verlängert. Einer solchen 
Ü 2: Kraft entspricht der Qua- 
drant oz’. Dieser muss vom 
ideellen Punkt durchlaufen 
werden, während derjenige 
für das unbeschleunigte Pen- 
del einen um das Stück no’ 
verkleinerten Quadranten zu 
durchlaufen hat. 
2 Bere Es könnte paradox er- 
scheinen, dass eine die Be- 
wegung beschleunigende Kraft trotzdem die Schwingungsdauer ver- 
längern, also den Pendelgang verzögern kann. Man muss eben be- 
denken, dass die beschleunigende Kraft im zweiten Schwingungstheil 
der ursprünglichen, welche hier negativ und verzögernd auftritt, ent- 
gegenwirkt, dadurch die Umkehr zeitlich hinausschiebt und den Weg 
verlängert. 
In ähnlicher Weise lassen sich auch die Einflüsse von zusätz- 
lichen Kräften, die an beliebigen Stellen des Schwingungsweges vor- 
übergehend auftreten, untersuchen. 
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