952 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 29. October 1903. 
Abstand der beiden Hauptträger zu setzen. In den Diagonalen des 
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unteren Verbandes entstehen dann Spannkräfte D = eh, und es 
greifen in den Knotenpunkten der Hauptträger Kräfte an, die nach 
Größe und Lage mit den Längen « der Stäbe der unteren Gurtung 
übereinstimmen. Die untere Gurtung stellt das Polygon der äußeren 
Kräfte für den Belastungszustand X, = —ı dar. Am vorderen Träger 
greifen die Kräfte in der Riehtung o12..m..(n—ı)n an, am 
hinteren in der entgegengesetzten Richtung. Die Beanspruchungen 
der beiden Hauptträger unterscheiden sich nur durch das Vorzeichen, 
und weiter erkennt man, daß die Spannkräfte symmetrisch gelege- 
ner Stäbe der beiden Hälften eines Trägers ebenfalls entgegengesetzt 
gleich sind. Es genügt also, die Verschiebungen der Knotenpunkte 
einer Trägerhälfte zu bestimmen. Wir wählen die linke Hälfte des 
hinteren Trägers. Der im Punkte o angreifende wagerechte Stützen- 
I 
widerstand ist gleich = !=1,;; der senkrechte Widerstand ergibt sich 
aus der Momentengleichung für Punkt n zu 
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ae == 
von ?}, den Inhalt der von der unteren Gurtung und der Geraden on 
begrenzten Fläche bedeutet. 
Für den Querschnitt durch den Scheitel des Bogens ist die Quer- 
kraft = A—/f,; die Horizontalkraft ist gleich Null; man findet 
also für den Knotenpunkt m der unteren Gurtung das Angriffsmoment 
(vom Scheitel aus gebildet) 
(5) Mn and Qt. — 2 aeg ( =4) In 25: 
wo 7 den Inhalt der Fläche bedeutet, die zwischen dem von m bis 
zum Scheitelknotenpunkt 10 reichenden Teil der unteren Gurtung und 
der Sehne mıo liegt. Für den hier vorausgesetzten Fall einer parabel- 
förmigen Gurtung nimmt Gleichung 5 die einfache Gestalt an 
I 
(9) M,, = Ya lm 
Dem senkrecht über m gelegenen Knotenpunkt der oberen Gur- 
tung entspricht 
(10) M, = M,-+h,. = (5m) 
Nun kann die Biegungslinie ACS der unteren Gurtung (Fig. 3) als 
Seilpolygon der elastischen Gewichte (G.$ 7) 
