KoENIGSBERGER: Über die Grundlagen der Mechanik. 671 
Paar + ar. ra ME 2a N 
ist, worin die Grössen a,, Constanten bedeuten, so würde das Maass 
der Kraft, wie aus (15) leicht zu sehen, durch den Ausdruck dar- 
gestellt sein 
K” = — 2a,1+ 2 (a,— 20,)1’— 2(a,— 2a,)1" +... 
2.2 oe Br, = RE 24,_,,) 94 Bar 20,1" r 
Setzt man daher, ebenfalls ohne Einschränkung des Ausdruckes 
für das Maass der Kraft, 
20. = %,, 24, = d,y... 20, —U,, A. — d,,;, = a,=..=4,_,—0, 
so erhalten wir unter Voraussetzung des Satzes von der Summation 
der Arbeit und unter der Bedingung, dass das Maass der Kraft die 
Zeit nicht explieite enthält, als allgemeinsten Ausdruck für dieses 
Maass 
(18) KM = —al+a1"—a "+... +(—ı) al, 
worin die & beliebige Constanten bedeuten, und wir werden diesen 
Ausdruck aus der Form 
Te d oT" |’ oT" 
RE u a ER ZN ee BR 
Ki 5] 7 Ay ...+(1) de are 
erhalten, wenn wir 7}” die Form geben 
(19) TP = 4(a,P+a,l” +0,” +... +a, N), 
in welchem Falle wir 7" die lebendige Kraft nennen können. 
In der Mechanik wägbarer Massen ergäbe sich somit nach den 
gemachten Voraussetzungen allgemein 
2° = +(a, +0, E33; Ki" - —41+ &, ”, 
worin &, die Masse des Punktes bedeutet, und wenn noch die Be- 
dingung hinzugefügt wird, dass das Maass der Kraft von dem Orte 
unabhängig sein soll, in welchem sich der Punkt auf der Geraden L 
befindet, «, = o und daher die lebendige Kraft und das Kräftemaass 
in der Form | 
T” = +al”, K” = ie, 
welche Ausdrücke nichts Anderes aussagen als dass, wenn gar keine 
Kraft wirkt, das Trägheitsgesetz bestehen oder der Punkt sich auf 
der Geraden mit eonstanter Geschwindigkeit bewegen soll. Fügt man 
dem analog auch für v>ı zu den oben aufgestellten Bedingungen, 
dass das Maass der Kraft v“ Ordnung dem Satz von der Summation 
der Arbeit unterliegen und nicht von der Zeit explieite abhängen soll, 
