H. Rusens und F. Kurısaum: Emission langwelliger Wärmestrahlen. 939 
sache ist für die Beurtheilung unserer Versuche auch aus dem Grunde 
von Wichtigkeit, weil Hrn. Beekmann’s Beobachtungen sämmtlich mit 
Hülfe desselben »schwarzen Körpers«, die unserigen dagegen in dem 
in Frage kommenden Temperaturintervall (— 80° bis 600°) mit drei ver- 
schiedenen »schwarzen Körpern« angestellt wurden. Es wird hierdurch _ 
bewiesen, dass die von uns benutzten »schwarzen Körper« auch im 
Gebiet dieser langen Wellen in Bezug auf die Annäherung an den ab- 
solut schwarzen Körper Kırcunorr’s angenähert das Gleiche leisten. 
Dasselbe ergiebt sich auch aus den in Fig.3 dargestellten Versuchen 
mit Reststrahlen des Steinsalzes. Auch hier liefern die »schwarzen 
Körper« IV, V und VI in den Temperaturbereichen, in welchen zwei 
derselben gleichzeitig angewandt werden konnten (275° bis 600° bez. 
500° bis 1500° C.), innerhalb der Fehlergrenzen die gleichen Ausschläge. 
Die Figuren 2 und 3 enthalten ausser den Curven, welche durch die 
direet beobachteten Punkte gelegt sind, noch je drei andere Curven, 
welche die Abhängigkeit der Reststrahlung von der Temperatur nach 
der Wirv’schen, Turesen’schen und Lord Rayuzısn'schen Formel dar- 
stellen. Eine fünfte Curve, welche die Intensität der Reststrahlung als 
Function der Temperatur nach der Formel der HH. Lummer und JAnnkE 
wiedergiebt, und zwar mit Benutzung der Constanten v=4, v= 1.3, 
welche von den HH. Lummer und Prisesnem zur Darstellung ihrer Re- 
sultate gewählt worden waren, konnte nur zum Theil, und zwar für 
die tiefen Temperaturen eingezeichnet werden, da dieselben meist mit 
der Curve, welche durch unsere beobachteten Punkte gelegt ist, fast 
genau zusammenfällt. Aus demselben Grunde erwies es sich als un- 
thunlich, die Prancr’sche Formel (5) in den Figuren2 und 3 graphisch 
darzustellen, denn diese Formel giebt unsere Beobachtungen nicht nur 
in dem Temperaturbereich zwischen 0° und 1500° C., sondern auch 
in dem Gebiet tiefer Temperaturen (— 188° bis 0° C.) innerhalb der 
Fehlergrenzen wieder. Die kleinen Abweichungen zwischen unseren 
Beobachtungen und den entsprechenden Werthen, welche aus den 
Formeln (4°) und (5) berechnet wurden, sind aus den im Folgenden 
mitgetheilten Tabellen mit genügender Genauigkeit zu ersehen. Der 
Maassstab sämmtlicher Curven ist so gewählt, dass dieselben bei 
1000° übereinstimmen. Bei der Berechnung der Curven in Fig.2 ist 
stets der zweite bei A—= 31.6u gelegene Streifen mitberücksichtigt 
worden, doch wird die Form der Curven kaum merklich geändert, 
wenn man sich bei der Ausrechnung lediglich auf die Annahme eines 
einzigen, bei A= 24u liegenden Streifens beschränkt. Diese Abwei- 
chungen würden bei dem in Fig.2 gewählten Maassstab für Tempera- 
turen über 0° überhaupt kaum zu erkennen sein, da dieselben durch- 
weg unter 1"” liegen. Nur für sehr tiefe Temperaturen erreichen sie 
