374 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 1. November. 
unter der hier eingeführten Hülfsgrösse W, soll der Potentialwerth 
im Geoid verstanden werden. Ist aber g. der Mittelwerth der Schwer- 
kraft in der Lothlinie von C bis zum Geoid, 9, der Mittelwerth der 
Schwerkraft in der Lothlinie von A bis zum Geoid, so ist auch 
Ww—-W= Hege: WwW—-W,=H, 9a- 
Der Ausdruck für E wird mit diesen Werthen der Potentialdifferenzen: 
94 
ef Img ae 2 
Ball au Fe (9) 
Im Im Om 
Es fragt sich, ob dieser Ausdruck für die praktische Anwendung 
brauchbar ist, d.h. die erforderliche Genauigkeit gewährt. Der erste 
Theil von E, welcher durch eine Integration abzuleiten ist, lässt sich 
theoretisch genommen in aller Strenge berechnen: bei der praktischen 
Ausführung wird allerdings eine Unsicherheit entstehen, die ich für 
einen Nivellementszug in den Alpen geschätzt habe (»Schw. im Hoch- 
geb.«, S. 22-24). Es kommt hauptsächlich darauf an, dass y im 
Verlaufe des Profils hinlänglich bekannt ist; für die dz genügen Nähe- 
rungswerthe, weil sich g,„ wohl immer so annehmen lassen wird, dass 
(9— Im): 9m kaum 1:1000 beträgt. 
Anders ist es mit denjenigen beiden Gliedern des Ausdrucks 
(9) für #, welche in die Meereshöhen H multiplieirt sind. Die darin 
auftretenden Mittelwerthe y lassen sich nur schätzen, wobei aber die 
auf der Erdoberfläche beobachteten 9 von grossem Nutzen für die 
möglichste Erreichung der erforderlichen Genauigkeit sind. 
Mit Rücksicht auf die Unsicherheit in der Bestimmung des zweiten 
und dritten Gliedes von E führe ich die neuen Grössen N’ und H’ 
ein, indem ich allgemein für einen Punkt P setze: 
NER 2. 
2 (10) 
Dann wird aus (7) und (9) erhalten: 
c 
N.=N,+[Ad,—E' 
E 
H,= H',+|d2+E' x (11) 
P; 
64 
ne Le 
| Im 
