1152 Gesammtsitzung vom 20. December. — Mittheil. vom 13. December. 
der Ausdruck 
=) da db de 
S-lfeälil- 
-NELHDI-E +) 
oder durch bekannte Umformung 
oU (5 r” 00 ı re” 
En -//[*(1+ ALLE (+7) dadbde, 
ergiebt, worin ds ein Element der Oberfläche des mit Masse erfüllten 
Raumes und rn die nach dem Innern dieses gerichtete Normale von ds 
bedeutet, und worin das zweite Integral ein Raumpotential von Massen 
da db de 
de 
mit der Dichtigkeit nn darstellt, während das erste als Oberflächen- 
potential mit den Massen von der Dichtigkeit ocos(nz) aufzufassen ist. 
e oU 
Um nun den Ausdruck e in Bezug auf seine Stetigkeit zu unter- 
suchen, wird es nöthig sein, die Stetigkeit eines nach dem Weser’schen 
Gesetze wirkenden Oberflächenpotentials 
OB =-/[*(+7)@ 
zu behandeln, worin die überall endliche Dichtigkeit d sich stetig auf 
der endlich und stetig gekrümmten Fläche verbreiten soll. Dass dieses 
Potential wieder für Punkte, die in endlicher Entfernung von der Ober- 
fläche liegen, endlich ist und keinen Sprung erleidet, ist unmittelbar 
ersichtlich; um nun zu sehen, wie es sich damit verhält, wenn der 
Punkt der Fläche unendlich nahe rückt, legen wir nach der Beweisart, 
wie sie gewöhnlich auch für das Newron’sche Flächenpotential ange- 
wandt wird, den Anfangspunkt der Coordinaten in den Flächenpunkt, 
dem sich der angezogene Punkt in der Normale der Fläche unendlich 
nähert, die 2,-Achse in die Normale der Fläche, also die &,- und Yı- 
Achse in die Tangentialebene, und denken uns aus der Fläche einen 
unendlich kleinen Kreis — die Indieatrix, die in Folge der gemachten 
Annahme im allgemeinen ein Kegelschnitt ist, verlangt keine von der 
Annahme des Kreises abweichende Betrachtung — mit dem Radius R 
ausgeschnitten, der selbst unendlich klein, aber gegen 2, unendlich 
gross und von diesem unabhängig angenommen werden darf, dann 
werden, wenn das Flächenpotential des mit Masse constanter Diehtig- 
keit ö belegten Kreises mit V,, das der übrigen Oberfläche mit V, be 
