KoENIGSBERGER: Über das erweiterte Newron’sche Potential. 1155 
eV doav A RN 
(12) In, di In! a In. di = (+7) 
Gehen wir nun zur Betrachtung des durch (2) definirten Potentials 
U einer im Raume verbreiteten Masse über, so war vorher gezeigt, 
dass U selbst an der Grenze des Raumes stetig ist, und ferner war 
al: 
nachgewiesen, dass V, also nach (7) auch 55° und ebenso, wie durch 
; oU ou 
Vertauschung von 2, ce mit x, a und y, b hervorgeht, 7, und = eben- 
x dy 
falls an der Oberfläche stetig sind. Da aber in den Ausdrücken (11) 
die Grösse V irgend ein nach dem Weser’schen Gesetze wirkendes 
5 U au du 
Flächenpotential bedeuten darf, und 52’ du ‚nz von stetigen Raum- 
potentialen abgesehen nach (7) Flächenpotentiale mit den bez. Dich- 
tigkeiten 
c cos (nx), co cos (ny), © cos (nz) 
darstellen, so werden die Ausdrücke 
Ye BE u 55 FU. da: EU. -9 U. ad eV 
da dt dada’dy di dydy'’ dr de dadz’ 
an der Oberfläche die Sprünge erleiden 
n® ; PR 
— 470 ( +) cos’ (nr), 4m0(ı + r) cos’ (ny), 47714 v) cos? (nz), 
und somit 
A „U—.6, U den Sprung 477 1 +7.) 
Da aber oben gezeigt war, dass für alle ausserhalb der Massen 
gelegenen Punkte T,y,2 
d 2 
’ SE e, we n ” 7 
AU del Eh X+y Y+:2) 
ist, so wird in der Nähe der Oberfläche 
d 2 H zr ” „ n” 
AUS U= KH" Y+2 D-melı: +) 
sein, wenn X,Y,Z die Componenten der Kraft bedeuten, 
welche das gegebene Massensystem nach dem Newron’schen 
Gesetze auf den gegebenen Punkt ausübt, » die Projection 
der Geschw indigkeit des Punktes auf die Flächennormale 
„ 
ist, und z”,y’,z' die Beschleunigungen des angezogenen 
Punktes darstellen. 
