1156 Gesammtsitzung vom 20. December. — Mittheil. vom 13. December. 
Befindet sieh nun der Punkt im Innern der anziehenden Masse, 
so lege man eine. Fläche unmittelbar um diesen Punkt und zwar so, 
dass die Flächennormale in diesem Punkt in die Richtung der Ge- 
schwindigkeit v desselben fällt, dann wird, wenn das Potential des 
Massensystems, innerhalb dessen der Punkt liegt, mit U, bezeich- 
net wird, 
re A. U-U)= le” X,+y' Y,+z'Z) 
sein, wenn X,,Y,,Z, die Kräfteeomponenten des nach dem NEwTon- 
schen Gesetze wirkenden Massensystems bedeuten, in welchem der 
ausgeschiedene Punkt nicht liegt, und da nach dem Früheren, weil 
die Richtung der Flächennormale in die Richtung der Geschwindig- 
keit fällt, also n" =» ist, 
d 
A.U—-—-AU, = —le”X Y,+2:"Z)—uare|ı 
FT .(@ +0 +22) 4 + [E 
ist, worin X,,Y,,Z, die entsprechenden Componenten des ausgeschiede- 
nen Massensystem bedeuten, so ergiebt sich die allgemeine Be- 
ziehung | 
(13) AU— ZA, U= 4re[ı: +) THE) 
worin X, Y,Z die Kräfteecomponenten des gesammten nach 
dem Newron’schen Gesetze wirkenden Massensystems be- 
deuten. 
Um die Beziehung (13) für eine homogene Vollkugel mit den 
Radius R und der Dichtigkeit « zu verifieiren, deren Elemente einen 
im Innern derselben in der Entfernung / vom Mittelpunkt befindlichen 
Punkt, der die Geschwindigkeit v besitzt, nach dem Weser’schen Ge- 
setze anziehen, gehen wir von dem in der oben erwähnten Arbeit von 
mir entwickelten Potentialausdrucke 
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aus, welcher 
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A, er +): 1270 a 3R® ıT 
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A + yy' +22’ "+v), 
und somit 
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