©. SchArrer und H. Srarıwrrz: Zweidimensionales Dispersionsproblem. 675 
Mediums darf wohl mit einem Hrrrzschen (und Braunschen) Gitter 
identifiziert werden. Ist diese Aufgabe gelöst, so haben wir also die 
Möglichkeit, die erhaltenen Formeln auf die von Braun entdeckten 
Erscheinungen anzuwenden. Das war wenigstens der Ausgangspunkt 
der folgenden Untersuchung. Aber auch unabhängig davon dürften 
die Resultate derselben ein selbständiges Interesse besitzen. 
8.2. 
Zwei Fälle sind zu unterscheiden, je nachdem die elektrische 
Kraft der einfallenden Welle parallel oder senkrecht zur Zylinderachse 
gerichtet ist, die wir im folgenden kurz als »parallelen Fall« und »senk- 
rechten Fall« bezeichnen werden. Wir behandeln zunächst den par- 
allelen Fall; wenn notwendig, unterscheiden wir die entsprechenden 
Größen durch Indizes || oder ı voneinander. 
Fig. ds 
l 
: B 
5 : 
3 \siE 
e, 
& = 
x 
Wenn eine ebene Welle (Fig. ı) e”“*”", parallel zur negativen 
-Richtung fortschreitend, auf einen Zylinder (Radius ?, Dielektrizitäts- 
konstante e,, Leitfähigkeit o, Permeabilität u, — 1), dessen Achse parallel 
der 2-Achse ist und dessen Mittelpunktskoordinaten (£u) sind, auffällt, 
so ergibt' sich für die elektrische und magnetische Kraft der von ihm 
ausgehenden Störung im Punkte (xy) oder (r, ®): 
0,00 
u) = ert+30 I, an Qu (pı) cOsmp, 
I | m 
(= -ier +3) I, 0 Qu (pi) cosmp. 
! Vgl. z.B. diese Sitzungsberichte 1909, S. 331, Formel (tr). 
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