676 Sitzung der phys.-math. Classe v. 17. Juli 1913. — Mitth. v. 3. Juli. 
Die Koeffizienten a, sind definiert durch die Gleichung - 
= 7, in (m) - Jn (m) Ku (1) 
Pr Im (#3) im 
(2) ee I  , u 
= In (m) 3. a k, en (23) 
wobei für m = 0 der Faktor 2 auf der linken Seite zu streichen ist. 
Dabei bedeuten: | 
r”—= (2-8? +(y-n); X die Wellenlänge im Vakuum; ; 
2r An? 8moi © 
ehe, | 
pı = kır; Pa 6 kıp; nn = kap. 
Ferner ist: 
i 
(4) Qn(e) = Ku 63, (2), 
wobei: 
a a BEI, nz i 
(5) = 54m! 2(2m+2)* 4 (2m + 2) (2m + 4) p 
und: 
Kuna)! = Jn(2). log. + ( +: 7) (x) er 2) 1 
3 mes a} 
(6) 
+3 en Ins u (@)- 
Ist o/A hinreichend klein, so reduzieren sich die Gleichungen (1) auf 
die folgenden einfacheren: Ä 
(7) e = et [a,Q,(p) + m Qı(pı) cos g], 
= ie Rp) + ar Qı(pı) eos g]. 
Man kann also setzen: 
(8) = +0 
b=b+Hh, 
wo 
= HEN): — —jenlerem 
(9) & a x Be 
— gin a,Q,(pı) cosp; He ie +9 (pı) COS. 
Für kleine Argumente p,, d.h. für kleine Werte von r, lassen sich 
die magnetischen Kräfte von b, und b: schreiben: 
(10) = Zrenan. —; 5 =-geum g (+). 
r 
' Log y = 0.5772, die sogenannte Mascheronische Konstante, 
