C. ScHAEFER und H. Srarıwırz: Zweidimensionales Dispersionsproblem. 677 
h, kann also als das Magnetfeld eines geradlinigen. Wechselstromes 
a 94 
1° 
von der Stärke ”+5% betrachtet werden; h,, 
anzeigt, als dasjenige zweier um ein unendlich kleines Stück längs der 
x-Achse verschobener, entgegengesetzt gerichteter Wechselströme; das 
Produkt aus der Verschiebung der Mittelpunkte und der Stromstärke 
a,ım 
3 
ist hier: e”“+39, Ähnlich lassen sich die höheren Glieder deuten; 
dies entspricht dem analogen für die Kugel, bei der an Stelle der 
Ströme »Dipole« auftreten. Für das Moment des 5, äquivalenten 
Stromes ergibt sich: 
Ay : 
a . ein (e+äle) , 
(11a) Po PIE 
’ 
analog für das zweite Glied: 
a, : “ 
_ . en(t+äfe) , 
(ıb) Pı 21° 
und daraus, wenn die Anzahl der die Flächeneinheit durchsetzenden 
Zylinder N ist, für die den beiden Zylindern entsprechende Polari- 
sation pro Volumeneinheit: 
Nas : 
u Ny, 28, Aura, 
Do Do 2k? 
1 Na, :; 
U en ein(e+ä/), 
Die Polarisationen sind also proportional der erregenden Welle; ist 
diese nicht e”+39, sondern € (oder $), so wird aus (12): 
Na, Na, 
S a ; de rer 2 
ia 2k? BR 2k? ® 
(12a) 
Na, , Na, ' 
€ oder E77 S. 
Yı = Ik 
Man macht sich leicht klar, daß in den Gleichungen der Elektronen- 
theorie für das zweite Glied - an dem Ausdruck VW, für das erste 
Glied entspricht; diese sind a von gleicher Dimension. 
Die elektrischen und magnetischen Kräfte lassen sich leicht auf 
Vektorpotentiale (a,, a,) zurückführen — die skalaren Potentiale sind 
bei diesen Problemen — 0: 
% — = en (+2) . Qu (kır), 
(13) = Ä 
e ..4 Q 
= = ein t+2l) . 7 ar). 
Dabei ist die übliche Definition des Vektorpotentials benutzt. 
