678 Sitzung der phys.-math. Classe v. 17. Juli 1913. — Mitth. v. 3. Juli. 
Für den »senkrechten Fall« ergibt sich analog (1): 
0,2 
bh, = er (+30 I, dm Q„(pı) cos mp, 
(14) m 
e, = ieh lt+2l) Id. Qu(pı) cos mp, 
wo die Koeffizienten d, bestimmt sind durch: 
u JL 
Kulm) - Be Ku 
(15) — a 
En ut) Me, g 
Im (71) ER (7,) Sur Pa (71) 
wobei wieder der Faktor 2 für m = 0 zu streichen ist. Daraus lassen 
sich alle analogen Bildungen für den senkrechten Fall leicht ableiten. 
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Die von den einzelnen Zylindern erzeugten Felder e, hi setzen sich 
im Mittel zu dem Felde €, 5 der »Maxwerıschen Kräfte« zusammen. 
Diese sind es jedoch nicht, die einen einzelnen Zylinder zu Schwin- 
gungen anregen. Denn zu €,5 tragen alle Zylinder bei, zu den 
»erregenden Kräften« €,$5' alle, mit Ausnahme des erregten selbst. 
Die Wichtigkeit dieser Unterscheidung ist namentlich von Pranox! her- 
vorgehoben worden. Die wichtigste Aufgabe ist also für uns die, den 
Zusammenhang zwischen € und € ‚5 und 9 festzustellen. Dies kommt, 
wenn man €$ einerseits und E59 anderseits wieder von Vektorpoten- 
tialen A bzw. A ableitet, darauf heraus, W zu X in Beziehung zu setzen. 
Dann folgen ohne weiteres daraus durch Differentiationen die erregenden 
Kräfte als Funktion der Maxwerischen. Von der umständlichen Rech- 
nung geben wir hier nur das Resultat an. Es ist im parallelen Falle: 
EE, 
6 
en Es. 
Ir 
Jetzt ziehen wir die Gleichungen der Elektronentheorie für die dielek- ; | 
trische Verschiebung D und magnetische Induktion ® heran: | 
(17) ee 
B=5+4W,, 
wo ®,,®, elektrische bzw. magnetische Polarisation bedeuten; eine “ 
genauere Untersuchung zeigt, daß im parallelen Falle ®, einer elek- 
! M. Prancr, diese Berichte, $, 470; 1902. 
