Ü. ScHAEFER und H. Sraruwrrz: Zweidimensionales Dispersionsproblem. 681 
Sind die Zylinder nicht ins Vakuum eingebettet, wie bisher voraus- 
gesetzt, sondern in eine Substanz von der Dielektrizitätskonstante &; 
so hat man ähnlich: 
(25) an ne (re. 
Man erhält aus (20) bis (23): 
= &+ Natle- 5); nel; 
(26) : 1 + Nano? erg 5 
= u w=1- 
1 - Nap ar 
Nun ist Nr’ = F derjenige Bruchteil der Flächeneinheit, der von den 
Zylinderquerschnitten eingenommen wird; (1- F) also der freie Bruch- 
teil. Setzt man F=d,; 1-F=Ö, so kann man die Gleichungen 
(26) schreiben: 
&, — bıtı + Öaer, 
(27) e—& &—8 
es +: : ats 
Dies sind die von O. Wiener" angegebenen, auf elektrostatischem Wege 
abgeleiteten sogenannten Formeln der Stäbehendoppelbreehung, die 
sich hier als Spezialfälle ergeben. 
ll. Beispiel: Analogon zur Ravızısuschen Theorie des 
Himmelsblaus. Für Wellenlängen, die weitab von jeder Eigen- 
schwingung liegen, wird unser Medium eine Extinktion zeigen, die 
analog der Rayzeısaschen Extinktion, die durch Kugeln bewirkt wird, 
sein muß. Man erhält, wenn wir zunächst dielektrische Zylinder be- 
trachten, im parallelen Falle: 
2 a 
(28) Og == er (a—1)-i27 — (2 —1)?; a =0; 
also nach (21), nach Trennung des Reellen vom Imaginären mit der- 
selben Genauigkeit wie (28): 
e—=1+Nr me?(e — 1) 
(29) N 2 
Te (@-1 
und daraus endlich: 
7° (v, Ber 1)? 
(30) er an 
..n 
1:0, ne Kgl. Sächs. Akad. Berichte, Math. phys. Klasse, 61, S. 113; 1909; 
62, S. 263; 
