682 Sitzung der phys.-math. Classe v. 17. Juli 1913. — Mitth. v. 3. Juli. 
Ebenso ist für den senkrechten Fall: 
a (ea -1\ ./2mp\’s—1 
= — ; dh=0; 
et. =) +( N +1 Er 
und daraus mit demselben Grade von Genauigkeit wie (31) nach (23): 
Mn - 1 
1-27 N 2? = 
u | 
(32) N ut p* (27 2 
x? &-+ 1 
= 
1 — 27 Np? 2 
&+ 1 
Daraus endlich für «.;: 
" (2-1)? 
(33) ee AN)? vs 
Es ist nach Definition des Extinktionskoeffizienten x, wenn &, die 
in das Medium eindringende elektrische Feldstärke ist: 
E= &e- m, 
wenn & die elektrische Feldstärke nach Durcheilen der Strecke d ist; 
also ist für die mittlere Energie: 
e=®&e- — = @e-m 
woraus: 
a Ara 
Be 
folgt. 
Aus (30) und (33) folgt für die beiden Fälle: 
h,, - Ip: en Al ’ 
(34) se ; 
h= u ei : 
3 y3 
während nach Raryırıca ist: : 
(35) - er SL, 4 
: 
Die Analogie zwischen den Formeln (34) und (35) springt in die Augen, | 
A “ ? : : : 1 
= = bei uns die Extinktion PEUDOEHDUN 3; » bei Rayıeıen 7: Das 
. F Beugung an Kugeln hervorgerufene Blau ist also intensiver wie . 
as . a an Zylindern entstandene. E 
renau dieselben Formeln (34) erhält man h die & 
dielektrischen durch leitende Zylinder ersetzt. 2... u 
